ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Дифракция Фраунгофера на отверстиях разной формы из "Основы оптики Изд.2 " Рис 8 9 Дифракция Фраунгофера на прямоугольном от-верстии. [c.362] Особенно важен случай дифракции некогерентного света от линейного источника (например, светящейся проволоки) па щели, параллельной источнику. Для простоты предположим, что как светящаяся проволока, так и щель бесконечно длинны, и допустим, что ось у параллельна источнику. Так как q = т— —-то, где Ото определяет положение точечного источника, то интенсивность /, обусловленная линейным источником, получается интегрированием (1) по q, т. е. [c.363] Распределение интенсивности в окрестности геометрического изображеиия описывается функцией у (2Ji(x)/x) , график которой приведен на рис. 8.11. Она имеет главный максимум у = 1 при л = О и с увеличением х осциллирует с постепенным уменьшением акшлитуды подобно функции (sin х х) . [c.364] Векторное рассмотрение дифракции сходящейся сферической волны на круглом отверстии с учетом поляризационных особенностей поля было опубликовано в [28]. [c.364] Картина дифракции Фраунгофера на круглом отверстии картина Эйри) диаметром 6 мм (по Липсону, Тейлору и Томпсону). Увеличение 50х, желтая линия ртути = 5790 Л Для выделения слабых вторичных максимумов центральная часть переэкспопирована. [c.365] Расстояние между двумя соседними кольцами асимптотически приближается с величине %/2а. Здесь мы снова видим, что эффективные размеры дифракционной картины обратно пропорциональны линейным размерам отверстия. [c.365] Фотографии каргин дифракции Фраунгофера на отверстиях разной формы можно найти в [31]. Фотографии дифракционных картин Френеля были опубликованы в [32]. [c.366] Рассмотрим теперь важный случай экрана, состоящего из больпюго числа одинаковых и одинаково ориентированных отверстий (согласно принципу Бабине найденный результат будет также применим к дополнительному расположению препятствий). Пусть Оь Оз,. . . , 0 — ряд точек, одинаково рас-полол сенных по одной в каждом отверстии, и пусть их координаты относительно фиксированных осей, находящихся в плоскости отверстия, равны ( ,, т],). [c.367] Рассмотрим теперь действие большого числа отверстий. Покажем, что результаты оку.кутся совершенно разными в зависимости от того, правильно ли распределены отверстия по экрану или беспорядочно. [c.367] При беспорядочном расположении отверстий члены с тфп в двойной сумме быстро меняются в интервале от +1 до —1 по мере того, как р к д прн-нимают различные значения, и сумма таких членов не достигает конечного среднего значения. [c.368] Каждый член с /п= п равен единице. Поэтому, если исключить локальные флуктуации =), полная интенсивность в N раз больше иитенсивности света, дифрагировавшего на одном отверстии, т. е. [c.368] Совершеппо иной результат получается при регулярном расположении отверстий. Тогда при некоторых значениях р я д члены с тфп могут внести заметный вклад в интенсивность. Например, если точки 0 расположены так, что при определенных значениях р я д фазы всех членов с тфп кратны точно 2л, то их сумма равна N (М— 1) и при больших N становится порядка МК Такое большое увеличение интенсивности в некоторых направлениях, ясно видимое на рис. 8.15, имеет, как мы увидим ниже, важное практическое значение. [c.368] Вернуться к основной статье