ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Двухлучевая интерференция. Деление амплитуды из "Основы оптики Изд.2 " И не зависит от г. Вместе с тем соотношение ( ) указывает, что для магнитного поля положение оказывается обратным. Усрсдпеиная по времени плотность магнитной энергии периодически изменяется в направлении оси г, когда направление магнитных колебаний в падающем свете лежит в плоскости падения, и не зависит от г, если направление магнитных колебаний в падающем свете перпендикулярно к плоскости падения. [c.263] 0 определяется только положением точки Я в фокальной плоскости телескопа, и следовательно, б не зависит от положения источника 5. Отсюда вытекает, что при использовании протяженного источника полосы оказываются столь же отчетливыми, как и с точечным источником. Так как это справедливо только для одной определенной плоскости наблюдения, то про такие полосы говорят, что они локализованы, а в данном случае — локализованы в бесконечности. [c.264] Дополнительная разность фаз, вызванная отражением, здесь отсутствует, так как оба внутренних отражения происходят в одинаковых условиях. Интерференционная картина, создаваемая протяженным источником, и в этом случае локализована в бесконечности. Сравнивая (17) и (7а), мы видим, что картины в проходящем и отраженном свете дополнительны, т. е. светлые полосы одной и темные полосы другой находятся на одном и том же угловом расстоянии относительно нормали к пластинке. Одиако если отражательная способность поверхности пластинки мала (как, например, на границе стекло— воздух, где при нормальном падении она примерно равна 0,04), то интенсивности двух интерферирующих лучей, прошедших сквозь пластинку, очень сильно отличаются друг от друга. Поэтому (см. (7.2.16)) различие в интенсивности максимумов и минимумов оказывается малым, а видность полос — низкой. [c.266] Очевидно, что для устройства Физо существует предельный случай, когда источник 5 (см. рис. 7.30) уменьшается до точки и, значит. О принимает одинаковые значения во всех точках пленки. В этих условиях, однако, если поверхность пленки плоская, полосы должны быть нелокализованиьши, т. е. в любой плоскости, в которой встречаются отраженные пучки, они будут так же отчетливы, как и в пленке. Мы, следовательно, вынуждены более тщательно выяснить вопрос о локализации полос и о ее связи с размерами источника. [c.271] отброшенные в (53), порядка ра, т. е. порядка толщины клина в точке А. Если В и О находятся по разные стороны от нормали к задней поверхности клина, восстановленной в точке А (рис, 7,35, б), то точка Р оказывается мнимой, но приближенная формула (53) остается справедливой. [c.276] К локализации полос, получающихся с клином, от источника света, находящегося в бесконечности. [c.276] Очевидно, что 7 О, если 0 = О, и при нормальном падении плоскость локализации полос совладает с передней поверхностью клина. [c.276] Положение центров кривизны волновых фронтов от точечного источника света после отражения н преломления на поверхностях плоского клина. [c.277] Очевидно, что при постоянном угле 0 полосы в плоскости локализации эквидистантны и параллельны ребру клина. [c.277] Наконец, определим, как велики могут быть размеры источника, окружающего точку 5, при которых еще нет заметного уменьшения видности полос в Р. [c.277] Для типичных значений для тонкого воздушного клина h = 0,01 см, п = п1, Хо— 5500 A выражение (73) дает 8 -2°. Очевидно, допустимые размеры источника пропорциональны У 1/й. Например, в только что разобранном случае при h — 1 см величина е, согласно (73), примерно равна 12. Поэтому при исследовании интерферометра Физо мы говорили, что можно получить полосы с большой видностью с толстым клином, если источник достаточно мал. [c.278] Вернуться к основной статье