ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы ОСНОВЫ ТЕОРИИ ТЕПЛО- И МАССООБМЕНА Основные понятия и определения из "Теплотехника 1963 " Д 1 А 2 А з (величины А/ определены по диаграмме — г и по таблицам лара). Нетрудно убедиться, что это будет справедливо и для любой другой изоэнтальпы, проведенной в области перегретого пара. Следовательно, при дросселировании перегретого пара температура его уменьшается, а степень перегрева возрастает. [c.165] Из рассмотрения изоэнтальпы а — й следует, что при дросселировании влажного пара высокого начального давления сперва происходит его увлажнение (в точке а влажность пара х— 1 —0,96 = 0,04, в точке Ь она равна 1—0,94 = 0,06 и в точке с она равна 1—0,96 = 0,04). Начиная от точки с, при дальнейшем дросселировании пар постепенно подсушивается, достигая в точке й состояния сухого насыщенного пара, а при продолжении дросселирования пар начинает перегреваться (точка е лежит в области перегретого пара). [c.165] Проведя из точек а, Ь и с изобары до их пересечения с верхней пограничной кривой соответственно в точках аи Ьи и Сь можно убедиться, что чем больше понижается давление пара в процеосе его дросселирования, тем больше падает его температура (точка а лежит в интервале температур 400—300° С, точка Ь — в интервале температур 300—200° С и точка С]—в интервале температур 200—100°С). [c.165] При адиабатном расширении пара от этих новых состояний до того же давления 0,05 ата величины работ, которые способен совершить расширяющийся пар, будут определяться при расширении от состояния, отображаемого точкой 2, до состояния, отображаемого точкой 2, лежащей на изобаре 0,05 ага,—отрезком Лг, а при расширении от состояния, отображаемого точкой 3, до состояния, отображаемого точкой 3, лежащей на той же изобаре 0,05 ата,—отрезком йз-. [c.165] Система 5 — г дает возможность убедиться в том, что /11 Лг Л3, т. е. что при дросселировании пара его работоспособность падает. [c.165] Сухой воздух, как уже упоминалось, представляет механическую смесь газов, состоящую почти исключительно из азота и кислорода. Влажный воздух является смесью сухого воздуха и водяного пара. [c.165] Существует предел содержания в воздухе водяного пара, при превышении которого водяной пар начинает конденсироваться и переходить в туман или росу. Воздух, содержащий максимальное количество водяного пара, который еще не начинает конденсироваться, называют насыщенным воздухом. Воздух, занимающий по содержанию водяного пара промежуточное положение между сухим и насыщенным, называют ненасыщенным. [c.166] Рп —давление водяного пара. [c.166] Из приведенного следует, что в насыщенном воздухе при его температуре ниже 100°С парциальное давление пара равно давлению насыщения при этой температуре, а в ненасыщенном воздухе парциальное давление пара ниже давления насыщения, соответствующего температуре ненасыщенного воздуха. [c.166] Из рис. 9-10, иа котором нанесены пограничные кривые для содержащегося в воздухе водяного пара, следует, что при неизменной температуре (кривая 1—2, соответствующая изотерме i = onst) наибольшее давление и плотность пар имеет в состоянии, отображаемом точкой 1, когда он является насыщенным. По мере перегрева давление и плотность его уменьшаются. Парциальное давление пара во влажном воздухе обычно определяют при помощи гигрометра. [c.166] Характеристиками влажного воздуха служат его абсолютная и относительная влажность. Под абсолютной влажностью воздуха понимают количество (массу) пара, содержащегося в 1 м влажного воздуха. Очевидно, абсолютная влажность воздуха является плотностью находящегося в нем пара при иарциальном давлении его, отвечающем температуре влажного воздуха. Обозначим абсолютную влажность воздуха через рп. [c.166] Под относительной влажностью воздуха понимают отношение абсолютной влажности к максимальной влажности воздуха при той же темйературе. Относительную влажность воздуха обозначают через ф. Так как максимальная влажность воздуха бывает тогда, когда содержащийся в нем водяной пар находится в насыщенном состоянии, т. е. когда его количество в 1 л влажного воздуха соответствует его плотно сти рн при данном парциальном давлении. [c.166] Для определения Ра пользуются гигрометром, а ри находят по таблицам пара. Более точно относительную влажность воздуха определяют при помощи психрометра. [c.167] Расчет сушки всякого рода веществ ведут обычно графическим способом, пользуясь темн или иными диаграммами или номограммами. Наибольшее распространение для этих целей получила так называемая диаграмма й — г, рредложеияая проф. Л. К. Рамзиньм. При пользовании этой диаграммой приходится применять понятие влагосодержания и необходимо определять энтальпию влажного воздуха. [c.167] Газовую постоянную влажного воздуха можно найти из формул, приведенных для газовых смесей. [c.167] В этом выражении х в определяют из выражения iв = p tв, а п берут по таблицам пара. В данном случае в среднем можно принимать = 0,24 ккал/ кг град). [c.168] Диаграмму й — / строят следующим образом (рис. 9-11). По оси ординат откладывают энтальпии в килокалориях на 1 кг сухого воздуха, а по оси абсцисс, направленной к оси ординат под углом в 135°, — влагосодержание ё воздуха в граммах на 1 кг сухого воздуха. Значения (1 для удобства сносят на горизонтальную линию, проведенную из начала координат. На диаграмме наносят сеть изотерм, строя их по точкам, сеть линий постоянных энтальпий прямые, получаемые из уравнения (9-22)], сеть неизменных относительных влажностей [по точкам, определяя ф из уравнения (9-15), а — из уравнения (9-18)] . Сообразно с этим процесс в калорифере отобразится на диаграмме й—/ вертикальной линией АВ, а процесс в сушильной камере — линией ВС. Разность энтальпий в — а будет выражать количество тепла, использованного на подогрев 1 кг сухого воздуха, а разность влагосодержаний с — ( в — количество влаги, и оп арен ной каждым килапраммом сухого воздуха. [c.168] Теплопередачей или теорией теплообмена называется наука, изучающая вопросы распространения теплоты. Основы учения о теплоте были заложены великим русским ученым М. В. Ломоносовым, который в 1744 г. в работе Размышление о причине теплоты и холода установил физическую сущность теплоты и истолковал процесс распространения тепла как передачу движения от одних частиц тела к другим. [c.169] Вернуться к основной статье