ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Представление перемещений и напряжений неосесимметрлчно нагруженного тела вращения через аналитические функции комплексного переменного из "Пространственные задачи теории упругости " Здесь ф (С), I) (Р, Хп ( ) — аналитические функции комплексного переменного I = х + гу, которые голоморфны в области, занятой меридиональным сечением тела вращения. [c.117] Легко видеть, что если все функции (р (С), п(С) Хп(0 кроме Фо( ) и г] о( ) положить равными нулю, то формулы (14.9) переходят в (6.8) соответствующее пространственное состояние представляет собой осесимметричную деформацию. [c.119] Если начало координат находится внутри тела, то удобно принимать Zg — 0. [c.120] Полученные здесь результаты распространяются п на случай конечного и бесконечного тела вращения с одной или несколькими осесимметричными полостями, ось которых совпадает с осью 2 (см. п. 4. 7). [c.121] Тогда уравнение (14.15) удовлетворяется, а функции В , В , 0, Вд при выполнении условий (14.11) являются вещественными. Подстановка этих функций в (14.14) приводит к выражениям (14.9). [c.122] В случае пространства с полостью формулы (14.18) пригодны для точек оси симметрии, расположенных ниже полости. Для точек оси г выше полости знак правой части следует изменить на противоположный. [c.122] Здесь = 2 -Ь гг 2, г, О — координаты конечной точки дуги. [c.124] Здесь Ь — замкнутый контур, образующийся при пересечении поверхности 5 меридиональной плоскостью. [c.126] Вернуться к основной статье