ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Выражения перемещений и напряжения в случае односвязного конечного или бесконечного тела с внутренними полостями из "Пространственные задачи теории упругости " Все формулы пп. 2 и 3 6, за исключением (6.18), остаются справедливыми. [c.60] Функции Ф1(0 и Tfii(Q, через которые выражаются компоненты плоского состояния, являются аналитическими в плоскости с отверстием, представляющим собой меридиональное сечение полости. [c.60] Вследствие возможности интегрирования по произвольной кривой ограничение, наложенное на форму контура меридионального сечения полости в п. 3 3, оказывается несуш,ественным, и его можно снять. Однако требуется, чтобы полость обязательно пересекалась осью симметрии. [c.62] Подставляя (7.4) в (6.8) и вычисляя полученные интегралы (см. п. 1 8), можно убедиться, что при выполнении условий (7.5) — (7.6) напряжения и переметцения на бесконечности обраш,аются в нуль. Это, в частности, имеет место, когда внешние силы приложены к поверхности полости, а от жесткого перемехцения закреплена бесконечно удаленная точка. В других случаях следует налагать соответствуюш,ие дополнительные решения. [c.62] Когда точка 1 принадлежит окрестности оси г выше полости, то воспользуемся возможностью интегрировать по линии, проходящей выше полости, не ниже разреза (с изменением знака интеграла) и опять примем за путь инте рирования прямую П. В результате получаются те же формулы (6.18), но с противоположным знаком правых частей. [c.63] Заметим, что если условие (7.5) не выполнено, то пе ремещение и при г О выше полости оказывается бесконечным. [c.63] Все приведенные в настоящем пункте рассужденщ будут пригодны и для случая упругого пространства 0 несколькими внутренними полостями, пересекающими осв симметрии, если положить Фо(0= Фо(У =0. [c.66] Вернуться к основной статье