ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Волны в джозефсоновском контакте из "Основы теории металлов " Физический смысл этой формулы заключается в том, что при приложении разности потенциалов синусоидальная плотность тока (22.38) начинает перемещаться вдоль контакта с постоянной скоростью (22.69) Экк, Скалапино, Тейлор, 1964) [264]. [c.475] Глубина проникновения бу выражается формулой (22.44), а емкость С = 8/(4Я ( ). [c.475] Если предположить, что джозефсоновский ток отсутствует, т. е. положить / = 0, то бу= с и правая часть уравнения (22.70) обращается в нуль. Если к тому же пренебречь затуханием, т. е. положить 7 = 0, то получаем уравнение распространения волн со скоростью Со. Из формулы (22.71) следует, что эта скорость много меньше скорости света. Хотя уравнение написано для не совсем обычной величины—разности фаз, мы можем пу тем дифференцирования по г переписать его в виде уравнения для Н, а путем дифференцирования по i в виде уравнения для Е. Итак, мы видим, что в отсутствие джозефсоновского тока вдоль контакта двух сверхпроводников, разделенных слоем диэлектрика, могут распространяться волны со скоростью с . Они называются волнами Свихарта (1961) [265]. [c.475] Как уже неоднократно отмечалось раньше, в действительности задается постоянный ток через контакт, а регистрируется постоянная часть возникающей разности потенциалов. Так же как и при наложении переменного поля, в рассматриваемом случае ток увеличивается до предельного значения при заданном напряжении, а затем происходит срыв на другой режим с другим напряжением, т. е. появляются ступеньки характеристики (см. рис. 22.15). [c.476] Остальные компоненты тока одночастичный и емкостный ток, пропорциональны временным производным 6 и при усреднении дают нуль. [c.476] Для того чтобы описанный резонансный эффект (Оо = Со) мог наблюдаться, необходимо, чтобы основной джозефсоновский максимум при У = 0 не превосходил резонансный максимум при условии (22.76). В противном случае произойдет срыв характеристики с У = 0 сразу на одночастичную ветвь. Ввиду этого надо подобрать значение магнитного поля близкое к тому, которое обращает в нуль основной джозефсоновский ток (см. (22.40)). [c.477] Таким частотам соответствуют разности потенциалов У = 1ш 1 2е), т. е. [c.477] Поэтому, вместо одного резонанса для бесконечного контакта, получаем набор дискретных резонансов. Мы не будем приводить здесь подробный вывод и опишем лишь качественную картину. [c.477] Следовательно, меняя Я, можно сдвигать модуляцию гребенки максимумов (22.79). Поскольку в реальных экспериментах вместо / (10 измеряется V ( ), то мы получаем ступенчатую характеристику (рис. 22.16), вид которой существенно определяется магнитным полем Я (в литературе принят термин ступени Фиске по имени их открывателя (1964)) [268]. [c.477] При увеличении ширины контакта расстояние между соседними максимумами уменьшается согласно формуле (22.79). Максимумы начинают перекрываться, и в пределе Ь— оо получается кривая, соответствующая уравнению (22.75) (ср. рис. 22.16 и рис. 22.15). [c.478] Вернуться к основной статье