ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Переменный аффект Джозефсона из "Основы теории металлов " плотность тока при наличии поля меняется в направлении,, перпендикулярном к полю, и даже меняет знак. [c.467] Полученный результат легко интерпретировать. Раз через контакт может течь сверхпроводящий ток, то он может экранировать приложенное поле. Соответствующая глубина проникновения бу дается формулой (22.44). Если подставить в нее порядки величин параметров, то для 10 А/см получаем бу 10 см, что гораздо больше, чем обычная глубина проникновения. Контакт может считаться узким, если его ширина L 6y. В этом случае собственное поле тока может не учитываться, и экранировка внешнего магнитного поля не происходит. Если же L бу, то- контакт является широким и экранировка должна учитываться. [c.468] джозефсоновский контакт является как бы двумерным сверхпроводником с соответствующим эффектом Мейснера. В действительности, конечно, линии тока замыкаются в трехмерном пространстве ток течет в обоих сверхпроводниках перпендикулярно полю в слое толщиной б (рис. 22.11а). [c.469] Графики 0(2), поля и тока изображены на рис. 22.12. Из них видно, что полученное решение соответствует вихрю с центром в 2о ). Картина линий тока (для двух вихрей) изображена на рис. 22.11 б. [c.469] вихрь несет квант магнитного потока. Мы приходим к выводу, что джозефсоновский контакт во внешнем поле является двумерным аналогом сверхпроводника 2-го рода. [c.470] Вихри начинают образовываться во внешнем поле H = Hgi, имеющем порядок среднего поля в вихре, т. е. Ф,/( бу). [c.470] В этом смысле сильное поле приводит к той же ситуации, которая возникает в узком контакте. Это естественно в обоих случаях джозефсоновский ток не может экранировать поле. [c.470] Мы не будем здесь разбирать все возможные предельные случаи. Рассмотренный нами предел соответствует малой емкости, или, точнее, случаю, когда третий член (в 22.61) мал по сравнению со вторым, т. е. (оС/Т eR jl% 1. [c.472] Обычно их называют ступенями Шапиро, по имени автора их экспериментального открытия. [c.472] Это означает, что на кривой зависимости / (Vo) к одночастичному току ( 22.1) добавляются резонансные пики при значениях V,, определяемых формулой (22.66). [c.473] В заключение приведем физическую интерпретацию соотношений (22.55) и (22.66). Проходя статическую разность потенциалов, куперовская пара получает избыточную энергию и может излучить ее в виде кванта с ш = 2еУ. Если же контакт находится во внешнем поле, то возникает обмен энергией с внешним полем, при котором возможны процессы излучения и поглощения многих квантов внешнего поля. Этому соответствует формула (22.66). [c.474] Вернуться к основной статье