ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Стимуляция сверхпроводимости высокочастотным полем и звуком большой интенсивности из "Основы теории металлов " До сих пор, рассматривая поведение сверхпроводников под действием различных внешних факторов, мы ограничивались линейными задачами. Примерами могут служить вычисление тока при наличии малого внешнего поля, теплового потока п электрического тока при наличии малого градиента температуры. Такие расчеты называют вычислением линейного отклика системы. [c.412] Вместе с тем при увеличении амплитуды внешних воздействий может стать существенным и нелинейный отклик. В частности, под действием переменного электромагнитного поля возможно возникновение тока вдвое большей частоты, что приведет к излучению электромагнитной волны на удвоенной частоте. Следовательно, при падении электромагнитной волны иа поверхность металла возможно появление отраженной волны удвоенной частоты. Существуют и другие нелинейные эффекты. [c.412] Мы здесь рассмотрим особое нелинейное воздействие высокочастотного поля на сверхпроводники (речь может идти об электромагнитной волне, или о звуке), которое приводит к качественно новому эффекту—повышению критической температуру сверхпроводящего перехода, или стимуляции сверхпроводимости (Эли-ашберг, 1970) [225]. [c.412] При равновесном распределении мы видели, что в случае Т = О, когда квазичастицы отсутствуют, Д максимально. При конечных температурах появление квазичастиц приводит к уменьшению Д. При этом в интеграле (19.41) наиболее существенными были квазичастицы с энергией порядка Д. [c.413] Представим себе теперь, что электронная система поглощает кванты с энергией Если Д 2Д, то это приводит к рождению новых квазичастиц и, следовательно, к уменьшению Д. Однако если 1ш А,то новые квазичастицы рождаться не могут, и кванты поглощаются уже имеющимися квазичастицами. Это приводит к их перераспределению по энергиям. Если заметное число квазичастиц приобретает дополнительную энергию больше Д, то это значит, что они переходят в другую область энергий. Следовательно, они уходят из области, существенной в интеграле (19.41), и в этом смысле ситуация начинает приближаться к той, которая была при 7 = 0. В результате Д увеличивается. [c.413] Для упрощения расчета будем считать, что температура близка к Т,, т.е. Д Г,, но все же Й Д. Кроме того, предположим, что интенсивность внешнего поля не слишком велика, а потому относительное изменение Д является малым. [c.413] Функцию распределения п можно определить из кинетического уравнения. [c.413] приходим к выводу, что кривая на рис. 19.6 и.чеет максимум при Д О, соответствующий Т—Т, 0. Это означает следующее. [c.415] Если пленку поддерживать при температуре выше Т, и облучать ее, то она может перейти скачком в сверхпроводящее состояние с конечным Д. [c.415] Конечно, этот эффект может иметь место лишь при температурах, не слишком далеких от Г,. [c.415] Полученные результаты могут быть без труда перенесены на случай, когда возбуждение осуществляется звуковой волной. Сравнивая два члена в правой части кинетического уравнения (12.6), приходим к выводу, что в этом случае надо заменить в (19.46) й , на (ое/Л = ю е/Л /5, где ы —амплитуда волны, в — скорость звука. [c.415] Изложенные идеи качественно соответствуют опыту [226]. Измерение критического тока пленки, подвергнутой электромагнитному облучению, показало, что ток увеличивался в зависимости, от мощности излучения. Эффект имел место вблизи и при не слишком больших мощностях. [c.415] Вернуться к основной статье