ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Поведение сверхпроводников в слабом высокочастотном поле из "Основы теории металлов " Поведение сверхпроводников в слабом поле, не зависящем от времени, было рассмотрено нами ранее в 16.7, 16.8. В принципе, тем же способом можно найти связь между током и полем конечной частоты. Не будем излагать здесь соответствующие расчеты ввиду их громоздкости (см., например, [160]), а только приведем некоторые принципиальные результаты (Абрикосов, Горьков, Халатников, 1958 Маттис и Бардин, 1958) [221, 222]. [c.408] Это энергия, нужная для разрушения куперовской пары. В пределе, когда л о 2А, разница между сверхпроводником и нормальным металлом пропадает, т. е. связь между током и полем стремится к той, что имеет место в нормальном металле. [c.408] Этой же величине пропорционально отношение / ,(( )// . [c.409] Начиная с ] = 2Д (0) = 3,52Т, возникает конечное поглощение и при Т = 0. Это хорошо видно иа экспериментальных графиках, полученных для алюминия при разных частотах и темпе-рат ах (рис. 19.4) [223]. Отметим, что при са — О зависимость ,(7 приобретает ту же форму, что и кривая сопротивления при постоянном токе , = 0 при Т Т и при Т Т . [c.409] Характерные длины волн, соответствующие условию (19.33), находятся в диапазоне порядка 1—0,1 мм, а соответствующие частоты V = о/(2я) 10 — 10 Гц. [c.409] Отметим, что в оптическом дна- пазоне г-- 10 Гц. Для этих частот импеданс сверхпроводников не отличается от импеданса нормальных металлов. [c.409] Вернуться к основной статье