ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Тонкая пленка сверхпроводника 2-го рода в магнитном поле из "Основы теории металлов " Но это выражение вполне аналогично (17.75). [c.381] Мы ограничились вычислением основного члена с 1п(б/ ), ибо большая точность требует знания структуры сердцевины. [c.382] Отсюда вытекает, что скорость куперовских пар в вихре на расстоянии равна А/(2тр), и это соответствует формуле (18.7), полученной из правила квантования Бора. На расстояниях р б проявляется то обстоятельство, что жидкость состоит из заряженных частиц, и ее движение приводит к возникновению магнитного поля. В результате прируб ток затухает по закону ехр (—р/б). [c.383] Учитывая соответствие между уравнением (18.52) вблизи температуры Г, и уравнением (18.91), а также между выражениями для свободной энергии (18.55) и (18.94) и принимая во внимание тот ф1акт, что каждый вихрь несет один квант потока, приходим к заключению, что справедливы и формулы (18.60), (18.58), в которых надо лишь написать правильные единицы, а именно заменить х на 2яб /Фо. Это относится и к предельным выражениям (18.61), (18.67), а также к формуле (18.68) без последнего члена, который не может быть точно определен из-за логарифмической точности в определении Н . Все эти результаты Характеризуют зависимость В (Я,) при Яс1 Я, Я 2. [c.383] При сравнении теории с экспериментом необходимо иметь в виду ряд обстоятельств. Прежде всего, большие х достигаются лишь у сверхпроводников с большой концентрацией примесей. Мы уже отмечали в 16.9, что примеси при малой концентрации очень слабо влияют на термодинамические свойства сверхпроводника, в том числе и на Я, . Однако при большой концентрации примесей, порядка десятков процентов, мы фактически имеем дело с новым веществом. [c.383] Иными словами, определяется площадью под кривой зависимости —4яМ от Яо. [c.384] Для бесконечной пластины в перпендикулярном поле (п=1) смешанное состояние начинается при = 0. Концу смешанного состояния соответствует значение В = В) = Н = Н . [c.384] Говоря о сравнении с экспериментом, надо иметь в виду аце одно обстоятельство. Изменение индукции в зависимости от Яо в смешанном состоянии есть результат изменения плотности вихрей. Следовательно, при постепенном изменении поля Я, проис-. ходит смещение вихрей. Такому смещению могут препятствовать макроскопические неоднородности образца ( пиннинг ). Оставляя более детальное рассмотрение этого вопроса до 18.7, отметим лишь, что для реальных образцов зависимость В(Яо) может оказаться весьма далекой от теоретической равновесной кривой, так что сравнение теории с экспериментом можно производить только для специально приготовленных гомогенизированных образцов. Гомогенизация может быть достигнута, в частности, путем длительного отжига при температуре, близкой к температуре плавления. [c.384] Будем вычислять энергию на единицу длины вдоль оси г и реально интегрировать по полуплоскости х 0. В данном случае в противоположность одному вихрю в бесконечном пространстве интеграл по поверхности не обращается в нуль, а поэтому надо проявить аккуратность. [c.385] На расстояниях дсх I (2x1/6) надо заменить на 1п(б/ ). Сравнивая с (18.96), видим, что на таких расстояниях О (д ,) обращается в нуль. При дсх-н-оо два первых члена (18.104) обращаются в нуль и (оо) О при Я Я,1 и 11 (оо) О при Яо Я,1, как и должно быть. [c.386] При уменьшении поля барьер исчезает лишь при Я,= 0. [c.386] Теперь остановимся на еще одном свойстве смешанного состояния. Как уже было выяснено раньше, на оси вихря энергия А = 0. Но спектр квазичастиц в сверхпроводнике начинается с энергии А. Ввиду этого не исключена возможность существования особых квазичастиц, локализованных вблизи оси вихря, с нулевой энергией возбуждения. Это заключение подтверждается строгим теоретическим расчетом [213]. Действительно, в смешанном состоянии у сверхпроводника имеются квазичастицы, движущиеся вдоль оси вихря и обладающие конечной плотностью состояний при в— -0, как у цилиндров из нормального металла с радиусом порядка . [c.387] В специально приготовленных образцах с очень гладкой поверхностью можно добиться задержки перехода в увеличивающемся поле. Прн этом получается хорошее согласие с результатом точной теории Нс1 = Не . [c.387] Для решения уравнения (18.115) введем фурье-преобразование А (р, 2) = л, ехр (1др+1кг) . [c.391] Вернуться к основной статье