ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Критический ток тонкой проволоки из "Основы теории металлов " Величина /, не зависит от размеров и является характеристикой сверхпроводящего металла. [c.348] Полная кривая зависимости Щ от R в приведенных единицах представлена на рис. 17.3 (кривая 1). [c.349] Описанный механизм разрушения сверхпроводимости током имеет место лишь до тех пор, пока радиус цилиндра не слишком велик. Согласно формуле (17.59) магнитное поле тока становится порядка Нс при R При этом возможно разрушение сверхпроводимости магнитным полем тока согласно правилу Сильсби. Если бы образец был массивным, то возникло бы промежуточное состояние, рассмотренное в 15.4. Однако в промежуточном состоянии образец должен состоять из слоев нормальной и сверхпроводящей фазы, т. е. параметр порядка должен меняться по пространству. Это возможно лишь на расстояниях порядка / б/х б. Таким образом, имеется целая область толщин от б до I (или в приведенных единицах от 1 до х ), при которых на первый взгляд не могут осуществляться ни сверхпроводящее состояние, ни нормальное (поле в середине пленки меньше Я ), ни промежуточное. [c.349] Как и при всяком фазовом переходе 1-го рода, возможен гистерезис. При увеличении тока переход может задержаться вплоть до предела устойчивости метастабильного сверхпроводящего состояния, соответствующего максимуму поля Hj (17.58) (кривая 1 на рис. 17.3). При уменьшении тока переход, по-видимому, может задержаться до У = 0. [c.351] Напомним, что все рассуждения этого раздела справедливы лишь до тех пор, пока R (в приведенных единицах При больших толщинах возникает промежуточное состояние. [c.351] Вернуться к основной статье