ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы СВЕРХПРОВОДЯЩИЕ МЕТАЛЛЫ Макроскопическая теория сверхпроводимости из "Основы теории металлов " Можно предположить, что и при обычных условиях валентные электроны в металлах находятся в сильно сжатом состоянии, что делает их потенциальную энергию гораздо меньше их кинетической энергии. Скорее этого следует ожидать в многовалентных металлах, ибо периоды решетки металлов обычно различаются мало, так что плотность электронов в многовалентных металлах должна быть больше ). [c.269] Преимущества такого подхода, если он правилен, заключаются в следующем. В этом случае можно утверждать, что не только ферми-поверхности хорошо описьшаются приближением свободных электронов, но, более того, все взаимодействия электронов с ионами решетки и между собой малы по сравнению с их кинетической энергией и могут быть рассмотрены с помощью теории возмущений. [c.270] Расчет модели сильно сжатого вещества [133] показывает, что параметром разложения является в /(л и), где и = р,/т (конечно, по по дку величины это то же самое, что и (14.28), так как / Ь, г, но здесь нужно точное значение). Для реальных металлов импульс можно вычислить из плотности валентных электронов. Отсюда получаем параметр е ЦпЬо) . [c.270] действительно, параметр е /(я и) невелик, причем в многовалентных металлах он меньше, чем в одновалентных. [c.270] Из (14.29) и (14.30) следует, что поправка к ферми-поверхности имеет второй порядок по е 1 лЩ. Это вполне может объяснить наблюдаемую на опыте точность приближения свободных электронов в многовалентных металлах. [c.270] В щелочных металлах положение кажется несколько странным с точки зрения рассматриваемого подхода. Дело в том, что их спектры очень близки к спектру свободных электронов, в то время как значения е /(яМ для них сравнительно велики. Однако здесь нет никакого противоречия, так как при немалых значениях этого параметра модель просто неприменима и не может быть использована для каких-либо предсказаний ). [c.271] Вернуться к основной статье