ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Эффект Кондо при низких температурах из "Основы теории металлов " Идеи теории ферми-жидкости были применены для исследования поведения металлов с магнитными примесями ( 4.6) при низких температурах в случае, когда взаимодействие электрон—примесь имеет антиферромагнитный знак Нозьер, 1974) [116]. Как уже было отмечено в 4.6, при понижении температуры эффективное взаимодействие неограниченно возрастает, что приводит к полной экранировке примесного спина спином электронов проводимости. [c.247] Исследование этой экранировки в случае больших спинов требует учета того обстоятельства, что большие спины могут быть созданы электронами незаполненных й- или /-оболочек примесных атомов, имеющих отличный от нуля орбитальный момент. Анализ этого вопроса сложен (см. обзор [117]), и мы ограничимся простейшей моделью, когда примесный спин связан с 5-оболочкой и равен 5=1/2. Хотя буквально это в природе не происходит, но истинные случаи й- или /-оболочек во многом близки к рассматриваемой модели. Например, для случая /-оболочек вследствие сильной спин-орбитальной связи состояния характеризуются полным моментом J=L +8. Благодаря действию кристаллического поля состояния с разными значениями проекции J на кристаллическую ось оказываются настолько разделенными по энергиям, что при наличии центра инверсии сохраняется лишь двукратное вырождение, которое можно описывать как некоторый спин 1/2 две проекции спина соответствуют двум состояниям. Главное же заключается в том, что во всех реальных случаях при Т — О происходит полная экранировка примесного спина любой величины. [c.247] Мы рассмотрим здесь случай Т Т , когда примесный спин почти полностью заэкранирован, т. е. полный спин комплекса электрон-примесь практически равен нулю. Однако этот комплекс обладает поляризуемостью, что обеспечивает косвенное взаимодействие между электронами, расположенными по соседству с этим комплексом один из электронов поляризует комплекс эта поляризация действует на другой электрон. Таким образом, возникает взаимодействие между электронами, которое приводит к ферми-жидкостным эффектам. Однако надо иметь в виду, что это локальные эффекты, связанные с атомами примеси, и поправки, вносимые ими, порядка с —атомной концентрации примеси. [c.247] задача о магнитной примеси в модели газа невзаимодействующих частиц заменяется взаимодействием электронов с немагнитной примесью, причем электроны считаются взаимодействующими друг с другом, и это взаимодействие происходит лишь в местах расположения примесных центров. [c.247] Интеграл по dQ дает полное эффективное сечение. [c.248] мы приходим к выводу, что в теплоемкости меняется коэффициент в линейном температурном законе. [c.251] При подстановке Q , согласно формулам (13.55), (13.60) — (13.62), видно, что появляется еще одна константа, а именно б. [c.252] На первый взгляд эта формула кажется парадоксальной в том смысле, что сечение неупругого рассеяния вычитается, а не прибавляется. В действительности, это связано с тем, что благодаря неупругим процессам поглощается часть падающего пучка и, следовательно, уменьшается упругое рассеяние вблизи унитарного предела (6 = я/2) это уменьшение оказывается доминирующим. [c.254] Здесь g—константа взаимодействия (напомним, что оно предполагается точечным и действующим лишь между электронами с противоположными спинами). [c.254] Вернуться к основной статье