ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Интерференционная добавка к проводимости из "Основы теории металлов " Полное вычисление квантовых добавок к проводимости и другим физическим характеристикам производится с помощью методов квантовой теории поля. Однако существуют простые и элегантные рассуждения, которые дают возможность получить эти добавки по порядку величины. Достоинством такого подхода является очень ясная физическая картина происхождения различных эффектов ). [c.182] При суммировании по все. траекториям интерференционное слагаемое, ввиду его осциллирующего характера, обращается в нуль. [c.183] Значит, при достаточно низких температурах интерференционная добавка становится больше. [c.185] Соотношение между двумя механизмами релаксации фазы определяется отношением соответствующих вероятностей Тф. Нетрудно увидеть, что при Т ф о) / 1 I К доминирует электрон-электронное рассеяние при ббльших температурах—электрон-фононное. [c.185] Кроме того, надо обратить внимание на то, что интерференционная температурная добавка к проводимости положительна, т. е. добавка к сопротивлению отрицательна. Иными словами, сопротивление падает с увеличением температуры, как в эффекте Кондо. Несмотря на это интересное обстоятельство мы не будем рассматривать эту добавку более детально, ибо, как мы увидим из 11.4, существует квантовая температурная добавка от элек-трон-электронного взаимодействия, которая превосходит найденную выше. Последнее справедливо для трехмерного массивного образца, который рассматривался до сих пор. Однако для тонкой металлической пленки (или проволоки) дело обстоит иначе. Ввиду этого мы кратко рассмотрим интерференционную поправку и в этом случае. [c.185] Сравнение интерференционных добавок к проводимости (11.30) и (11.32) с квантовой добавкой от взаимодействия электронов (см. ниже) показывает, что для d = 2 обе добавки имеют один порядок величины, а в случае d—l интерференционная поправка является главной. [c.186] Вернуться к основной статье