ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Диамагнитные домены из "Основы теории металлов " Ввиду этого надо понять, какое же поле надо подставлять в формулы (10.33), (10.35) для М. [c.167] Требование одкород1 ости поля не является непреодолимым препятствием, ибо в современных установках удается получить однородность с точностью до 10- -10- %. [c.167] Эта аналогия не случайна. Так же, как в случае уравнения Ван-дер-Ваальса, где 9 силу термодинамического неравенства (др/дУ)т О не может осуществляться участок кривой между точками 1 и 2, так и в рассматриваемом случае имеется термодинамическое неравенство дН1дВ О, которое запрещает участок 1—2 на рис. 10.66 (Шенберг, 1962) [60]. Аналогия продолжается и дальше. Так же, как кривая Ван-дер-Ваальса описывает в действительности фазовый переход 1-го рода из газа в жидкость, кривая на рис. 10.66 описывает последовательные фазовые переходы со скачкообразным изменением индукции (Пиппард, 1963) [61]. Правда, ситуация в магнитном поле более своеобразна из-за эффекта размагничивания. Но мы пока предположим, что речь идет о цилиндрическом образце в продольном поле. При такой геометрии аналогия полностью сохраняется. [c.168] Скачок индукции происходит в постоянном внешнем поле и определяется равенством свободных энергий в заданном поле, т. е. [c.168] В целом зависимость М Н ) изображена на рис. 10.96. [c.169] Теперь, однако, зададимся вопросом о том, что же собой представляет в этом случае такая особая область. Ведь образец может находиться либо в состоянии с индукцией Вг, либо в состоянии с индукцией В . А в случае п О его индукция принимает все промежуточные значения. Дело заключается в том, что формальная теория, изложенная выше, описывает только полностью усредненные величины. Индукция В, входящая в (10.41) — это среднее значение по всему образцу. Поскольку на самом деле возможны лишь значения Вг и В , то отсюда следует, что образец разбивается на чередующиеся домены со значениями индукции В и В Кондон, 1966) [62]. Отношение объемов фаз таково, что средняя индукция соответствует В. [c.169] Картины зависимости намагниченности от поля, изображенные на рис. 10.9 а и б, были получены на опыте [62]. Более того, с помощью метода ядерного магнитного резонанса ( 21.4) было доказано, что образец серебра при низких температурах разбивается на домены с разной индукцией, причем значения индукции не меняются при изменении внешнего поля, а меняется лишь концентрация фаз [63]. [c.170] Все предыдущие рассуждения дают возможность установить наличие доменов, значения индукции в доменах и относительную концентрацию фаз. Однако сама детальная магнитная структура при этом остается неопределенной. Наиболее естественно предположить, что вследствие пространственной однородности и симметрии задачи в пластине, перпендикулярной внешнему полю, возникнет периодическая картина чередующихся доменов, имеющих форму плоских слоев, параллельных внешнему полю. Для определения периода этой структуры надо ввести новое понятие — поверхностную энергию на границе между слоями. [c.170] Довольно понятно, что переходный слой между фазами находится в особом состоянии. Индукция в нем меняется от Вг до т. е. неоднородна в пространстве. Значит, с этим слоем должна быть связана какая-то дополнительная энергия. Вся описанная ранее картина справедлива лишь в том случае, если эта поверхностная энергия положительна. Действительно, в противном случае было бы энергетически выгодно, чтобы число межфазных границ бесконечно возросло, что привело бы к полному перемешиванию фаз. Причем это имело бы место не только в случае пфО, но даже для цилиндра в продольном поле. В этом случае вся картина перехода имела бы совершенно иной характер. В принципе это может иметь место [64], но наиболее частым является случай положительной поверхностной энергии Право-роцкий, 1967) [65], который мы рассмотрим здесь качественно. [c.170] Если В —В порядка периода осцилляций де Гааза—ван Альфена, то единственный параметр размерности длины есть ларморовский радиус Гд, так что d г . [c.171] Возьмём пластину толщины D и со всеми остальными размерами, равными единице. Если период структуры равен Ь, то число слоев равно Ь , а полная площадь всех границ равна 2Dlb. Таким образом, поверхностная энергия вносит вклад в полную энергию, равный 2aDlb. [c.171] Вернуться к основной статье