ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Нерезонансный размерный эффект в наклонном поле из "Основы теории металлов " Теперь мы рассмотрим некоторые явления, которые имеют место в тонких металлических пластинках в переменных и по стоянных полях. Таких явлений много, и они имеют различную природу, но все они вместе образуют особую группу так называемых размерных эффектов. [c.132] в то время как диаметр следующего порядка й +1 уже больше этой толщины. Последнее означает, что такие электроны уже достигают границы пластинки и, следовательно, не могут давать резонанса. [c.132] Следующему подобному сечению соответствуют аналогичные формулы с п + 2 и т.д. [c.134] Как было отмечено раньше, высокочастотное поле проникает в металл на глубину б. Однако в присутствии магнитного поля внутри металла появляются слои, где высокочастотное поле тоже отлично от нуля Азбель, 1960) [40]. [c.134] Все это относится к одной орбите, но в действительности имеются разные орбиты с различными диаметрами. Для свободных электронов они равны pJ eH) — leH)(2im—/ ) /, Поэтому истинная картина выглядит так, как изображено на рис, 8.4 и и на любой глубине плотность токонесущих электронов составляет, по крайней мере, 6/r от той, что имеется в скии-слое. [c.135] Теперь рассмотрим это явление в двух различных случаях. [c.135] Следовательно, только резонансы на центральных сечениях могут приводить к переносу высокочастотного поля внутрь металла. При этом на расстоянии от поверхности мы получим слой толщины б, где будет присутствовать высокочастотное поле, сравнимое по амплитуде с тем, что имеется в скин-слое. Этот всплеск поля в свою очередь приведет к возникновению следующего— на глубине 2dextr. затем третьего—на глубине Sdgxtr. и т. д. Точное вычисление показывает, что амплитуды Е и / внутри металла меняются, как показано на рис. 8.5. [c.136] Наличие всплесков поля может быть обнаружено в тонких пластинках. Следует ожидать появления особенностей поверхностного импеданса, когда один из дополнительных скин-слоев оказывается у противоположной поверхности пластины ). Однако достигнуть этого не так легко. Ведь при заданной частоте резонанс возникает при определенных значениях магнитного поля, т. е. при определенных размерах резонансных орбит. Диаметры таких орбит, вообще говоря, отличаются от толщины пластины. Для наблюдения всплесков надо либо, меняя частоту переменного поля, варьировать диаметры резонансных орбит и подгонять их к толщине пластины, либо варьировать толщину пластины. И то, и другое трудно осуществимо на опыте. [c.136] Однако те же самые данные об электронном спектре можно получить с помощью нерезонансных размерных эффектов путем изменения одного лишь магнитного поля. Они будут рассмотрены в следующих разделах. [c.136] Амплитуда особенности зависит от ее порядка по закону (8.6). [c.138] Этот метод оказался наиболее эффективным для прямого измерения импульса Ферми. Конечно, он применим лишь в случае, когда длина свободного пробега больше толщины пластинки или, по крайней мере, того же порядка. [c.138] В противоположность размерному эффекту в параллельном поле ток в дополнительных скин-слоях не ослабляется заметно по сравнению с током в основном слое. Поэтому амплитуда особенностей мало меняется с номером. [c.139] Вернуться к основной статье