ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Металл в высокочастотном электромагнитном поле Циклотронный резоиаис из "Основы теории металлов " В предыдущих параграфах было продемонстрировано, что термоэлектрические и термомагнитные явления могут дать дополнительную информацию об электронном спектре и процессах рассеяния. Здесь мы покажем, что измерение термо-э.д.с. является весьма чувствительным методом обнаружения особого типа электронных переходов, называемых переходами Лифшица или переходами 2,5 рода. Лифшиц, 1960) [27]. [c.102] В конце 1.3 мы рассматривали типы пересечения изоэнергетической поверхности с гранью зоны Бриллюэна в модели слабосвязанных электронов. В о цем случае формулы теории слабой связи не годятся в буквальном смысле, однако качественно они хорошо передают поведение энергетического спектра в окрестности грани зоны Бриллюэна. Представим себе теперь, что с помощью внешнего воздействия (например, изотропного сжатия, одноосной деформации) или постепенного изменения состава мы можем менять относительное положение поверхности Ферми и грани зоны Бриллюэна. При этом возможны изменения топологии поверхности Ферми, изображенные на рис. 1.5 образование шейки , или нового участка поверхности. Довольно очевидно, что такие изменения топологии будут сопровождаться особенностями термодинамических и кинетических характеристик. [c.102] Интеграл по йр при заданных ц. и равен просто р, выраженному формулой (1.43), т. е. [c.102] Интеграл по р 1 берется в случае, изображенном на рис. 1.5 а, от конечного значения р до какого-то верхнего предела Р, а в случае, изображенном на рис. 1.5 б, от О до Р. [c.102] Возникает вопрос о способе обнаружения переходов Лифшица. Очевидно наиболее эффективным является измерение такой физической величины, которая содержит достаточно высокую производную функции п(ц), и поэтому обращается в бесконечность в точке перехода. Такой величиной является термо-э.д.с. [c.104] Термо-э.д.с., согласно (6.20), пропорциональна отношэнию а (ц)/а([1), где т—проводимость. Однако при вычислении а нельзя пользоваться изотропной моделью ввиду резкой анизотропии спектра (1.43). На первый взгляд кажется, что особенность вообще исчезает благодаря тому, что в точке / д = 0, Рх. — 0 обращаются в нуль компояенты скорости и, и В действительности, дело обстоит несколько сложнее. [c.104] Отметим, что такая сингулярность имеет место при Ац, О и отсутствует при Ац, О, т. е. несимметрична. [c.104] Экспериментальные исследования термо-э.д.с. при переходах Лифшица в сплавах литий—магний с переменной концентрацией и сплавах висмут—сурьма, подвергаемых анизотропной де рма-цни (Егоров и др., 1982) [28], обнаружили резкие несколько асимметричные максимумы, быстро убывающие при повышении температуры. Причиной сглаживания особенности и уменьшения асимметрии является рассеяние электронов на дефектах и конечная температура. Что касается убывания амплитуды максимумов при повышении температуры, то оно является следствием перехода от примесного рассеяния к фононному, при котором импульс меняется мало ввиду этого электроны с импульсами, далекими от особой точки, имеют меньшую вероятность в нее попасть [298]. [c.105] Однако при низких температурах максимумы термо-э.д.с. вполне ярко выражены и, по-видимому, являются в настоящее время самым простым методом определения переходов Лифшица. [c.105] Глава VII. МЕТАЛЛ В ВЫСОКОЧАСТОТНОМ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОМ ПОЛЕ. [c.105] Вернуться к основной статье