ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теплопроводность и термоэлектрические эффекты в сильном магнитном поле из "Основы теории металлов " оказывается, что закон Видемана—Франца для случая упругих столкновений имеет место и при наличии сильного магнитного поля. [c.100] Значит, X, обладает теми же особенностями, что и а . Они были описаны в 5.3. Отметим, в частности, что компоненты и уу (ось г направлена вдоль магнитного поля) для всех направлений магнитного поля, при которых траектории замкнуты, убывают с полем как Я . Это дает возможность выделить фононную теплопроводность, которая не зависит от магнитного поля. Таким образом, оказывается возможным разделить эти две части полной теплопроводности металла. [c.100] Это значит, что разность чисел электронов и дырок можно найти не только из эффекта Холла, но и из эффекта Ледюка—Риги (х, , соответствует —1Н в (6.31)). [c.100] Найдем теперь тензор для основных случаев. [c.101] Таким образом, поперечная термо-э.д.с. изотропна, не зависит от столкновений и определяется только энергетическим спектром. Из нее можно получить новую характеристику спектра, а именно (а/5ц) 1п [п, (и)—Пд(ц)], которую нельзя найти никаким другим способом. [c.101] Так же как и для тензора переход от законов (6.50) к законам (6.54) происходит в узкой области направлений магнитного поля порядка 0 (От) от опасного направления, при котором появляются открытые траектории. [c.102] Подчеркнем еще раз, что многие из выводов этого параграфа становятся несправедливыми в том случае, если столкновения не являются вполне упругими, т. е. в рассеянии электронов участвуют не только примеси, но и фононы. [c.102] Вернуться к основной статье