ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Силы Ван-дер-Ваальса в неоднородном диэлектрике из "Методы КТП в физике твёрдого тела " Указанную неаддитивность легко понять, обратившись к упомянутой связи между ван-дер-ваальсовыми силами и длинноволновым электромагнитным полем. Действительно, всякое изменение плотности, а с ним и электрических свойств среды, в некоторой области приводит, в силу уравнений Максвелла, к изменению поля и вне этой области. Поэтому связанная с длинноволновым излучением часть свободной энергии не определяется свойствами веществ только в данной точке, т. е. будет неаддитивна. [c.340] Для вычисления поправки к свободной энергии за счет длинноволнового электромагнитного поля мы воспользуемся развитой в 15 диаграммной техникой для термодинамического потенциала й (в случае фотонов он совпадает со свободной энергией F). Повторяя соответствующие рассуждения предыдущего параграфа, мы убеждаемся, что вклад в F дает только последовательность диаграмм рис. 83. При этом, в связи со сказанным в 15 о коэффициентах перед диаграммами для F, Рис. 83. [c.341] Штрих у знака суммы означает, что член с ti—Q берется с половинным весом. Напомним, что ш = 2т Т. [c.343] Формула (30.11) не имеет еще непосредственного физического смысла, так как входящие в нее величины (г, г ) и (г, г ) обращаются в бесконечность при г г. Это связано с тем, что в дают, если не вводить соответствующего обрезания, бесконечный вклад электромагнитные колебания с малыми длинами волн. Однако коротковолновые колебания не имеют отношения к эффектам, обусловленным неоднородностями тела, поскольку вклад таких колебаний одинаков как в однородном, так и в неоднородном телах, имеющих в рассматриваемой точке одно и то же значение е. [c.346] Формулы (30.11) и (30.12), полученные Дзялошинским и Питаевским [46], решают в принципе задачу о вычислении ван-дер-ваальсовой части термодинамических величин тела. Задача эта сводится к решению уравнений (28.18) для гриновской функции 3),. . [c.347] Вернуться к основной статье