ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Другой вывод связи граничного импульса ро с числом частиц из "Методы КТП в физике твёрдого тела " Выражение в квадратных скобках (мы обозначим его символом 1а II), может быть преобразовано с помощью формул (18.4), (18.7) и (19.1). Целью этих преобразований является исключение членов, содержащих интегрирование вдали от е = 0, р =р . Это делается в том же духе, что и все выводы, проделанные ранее в настоящем параграфе. [c.222] Верщинная часть Г с помощью (18.7) выражается через Г , а интеграл типа /г, заменяется согласно формуле (19.1). [c.222] было показано, что в ферми-жидкости могут существовать возбуждения, спектр которых определяется полюсами функции Г, т. е. уравнением (18.9). Эти возбуждения подчиняются статистике Бозе, так как им соответствуют операторы, билинейные по фермиевским операторам (см. (19.9)). Как было показано в 2, такого рода возбуждения представляют собой различные ветви спектра нулевого звука. Тем самым определяется физический смысл полюсов функции Г в области малых передач энергии и импульса и доказывается тождество уравнений (18.9) и (2.24). [c.223] Из формул (19.9) следует, что звуковые возбуждения можно рассматривать как связанную пару из квазичастицы и дырки с близкими значениями импульсов. [c.223] Эта величина симметрична относительно перестановки рТ- д, что, как известно, является достаточным условием существования функционала X. [c.224] Область 0(0, р) О ограничена некоторой поверхностью, на которой функция О обращается либо в нуль, либо в бесконечность. Обращение 0(0, р) в нуль (Е— со), по-видимому, соответствует сверхпроводимости (см. 34). Что же касается обращения 0(0, р) в бесконечность, то это имеет место у обычной ферми-жидкости и осуществляется на поверхности Ферми. [c.226] Вернуться к основной статье