ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Общие свойства из "Методы КТП в физике твёрдого тела " Однако написание следующих членов (не говоря уже о непосредственном вычислении) является само по себе достаточно нелегкой задачей. Суммирование же какой-либо бесконечной последовательности членов ряда представляется совершенно безнадежным. В связи с этим в статистике при конечных температурах делается особенно привлекательным применение диаграммной техники квантовой теории поля, оперирующей с гриновскими функциями и позволяющей очень наглядно представить структуру и характер любого приближения. [c.137] Изложенная в предыдущей главе диаграммная техника не допускает прямого обобщения на случай конечных температур. Диаграммная техника при конечных температурах может быть построена для особых величин — температурных гриновских функций, зависящих не от времени t, как гриновские функции, рассмотренные ранее, а от некоторого фиктивного мнимого времени — /х, изменяющегося в интервале от — /Г до нуля (Мацубара [29]). [c.137] Величина скачка ( -функции бозе-частиц совпадает с величиной скачка для фермиевского случая. [c.138] Обобщение на случай гриновских функций, зависящих от большего числа переменных, очевидно. [c.140] В дальнейшем будет приведен еще ряд формул, связывающих температурные гриновские функции с термодинамическими величинами. [c.141] Это утверждение справедливо для гриновской функции любого вещественного поля. [c.142] Вернуться к основной статье