ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Некоторые вопросы теории движения жидкости с переменным расходом из "Гидравлический расчёт трубчатых систем для распределения воды в водопроводных очистных сооружениях " В дырчатых распределителях поток движется с убывающим вдоль пути расходом вследствие попутного оттока струй. Такое движение потока является частным случаем более общего не-установившегося движения жидкости с переменной массой. Для движения жидкости с переменной массой характерно наличие индивидуальных скоростей, которыми обладают частицы как присоединяющихся, так и отделяющихся масс жидкости. Индивидуальные скорости движения указанных частиц отличны по величине и не совпадают по направлению со скоростью движения основной массы жидкости. [c.15] При столкновении частиц, движущихся с различной скоростью, происходит взаимное силовое воздействие, приводящее к выравниванию скоростей. Для потока жидкости с переменной массой силовое воздействие частиц, движущихся с различными скоростями, обусловливает появление в потоке дополнительных инерционных сил сопротивления, на преодоление которых затрачивается потенциальная энергия (напор). [c.16] Уравнение (35) выражает в общем виде условие дина.миче-ского равновесия движущегося тела с учетом всех внешних и внутренних сил, включая и добавочное силовое воздействие на тело присоединяемой к нему и отделяемой от него массы жидкости. [c.16] В уравнении (36) левая часть представляет собой величину приращения живой силы движущегося тела на элементарном участке пути, а правая — работу всех внешних сил, действующих на тело на том же участке, с учетом силового воздействия на тело присоединяемой и отделяемой массы. [c.16] С(/)—некоторая постоянная интегрирования в функции времени. [c.17] Уравнение (37) дает решение ряда инженерных задач по расчету распределительных и сборных систем и, в частности, по определению пропускной способности распределителей воды. [c.17] При движении жидкости в горизонтальном направлении градиент силы тял ести п = 0. [c.18] Для того чтобы перейти от представления одноразмерного движения жидкости к реальному потоку, необходимо учесть, во-первых, влияние скоростного градиента на величину живой силы потока и, во-вторых, дополнительные потери потенциальной энергии потока (напора) на преодоление возникающих в нем вихревых сопротивлений, обусловленных входящими или выходящими из него струями. [c.18] Далее следует заметить, что уравнение (46) справедливо лиить для случая непрерывной раздачи расхода вдоль пути потока. Констпуктпзно это возможно только при раздаче через непрерывную продольную щель, прорезанную в стенке распределителя. [c.19] Предложенный А. С. Кожевниковым метод определения Ле сопряжен с большими трудностями из-за сложности и громоздкости вычислений. Кроме того, полученные результаты дают весьма приближенные значения Ле и то лишь для самого простейшего случая движения жидкости с переменной массой. Для реальных условий движения потока с переменным вдоль пути расходом определение Ле указанным выше методом представляет пока что неразрешимую задачу. [c.20] Мы считаем более правильным учитывать возникающие в потоке вихревые сопротивления путем введения в уравиение (45) или (46) коэффициента в качестве сомножителя (перед интегралом второго слагаемого). [c.20] Выражение (52) справедливо для случая поступательного прямолинейного движения потока с убывающим вдоль пути расходом. [c.20] При движении потока по криволинейному пути в нем происходит вращение масс жидкости в плоскости живого сечения (поперечная циркуляция). Здесь имеет место более сложное винтовое движение, представляющее собой комбинацию двух характерных составляющих движений, а именно — поступательного движения потока под действием градиента силы давления и вращательного движения масс в плоскости живого сечения потока под действием градиента центробежной силы. [c.21] Комбинированные движения жидкости по своему характеру являются непотенциальными или вихревыми движениями. [c.21] Необходимо, однако, отметить, что опыты по циркуляционному движению жидкости проводились при сравнительно небольших числах Рейнольдса, характерных для ламинарного режима и переходной области. При испытании в переходной области определены критические значения чисел Рейнольдса, соответствующие началу турбулентного движения жидкости. [c.21] За последнее время в отечественной литературе опубликованы интересные данные о теоретических и экспериментальных исследованиях циркуляционных течений в напорных трубах при больших числах Рейнольдса [Не Нвкр] в области турбулентного режима движения жидкостей. [c.22] Следует отметить работу В. М. Черкасского [27] по изучению турбулентного циркуляционного движения вязкой жидкости в кольцевом пространстве, заключенном между стенками двух труб, установленных одна в другой. При испытании в плоскости живого сечения потока (при продольном поступательном движении жидкости) создавалась циркуляция масс путем вращения внутренней трубы специальным приводным устройством от электродвигателя. [c.22] Вернуться к основной статье