ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Методика определения неизвестных безразмерных параметров воздействия среды на тело из "Методы анализа динамических систем с переменной диссипацией в динамике твердого тела " Глава 1. Методика определения параметров воздействия... [c.42] Нетрудно видеть, что оно имеет вид уравнения линейного маятника, при некоторых условиях совершающего колебания около некоторого положения ф, определяемого значением Ь линейного интеграла. [c.42] При достаточно малом к коэффициент при позиционной составляющей положителен, а коэффициент так называемого приведенного демпфирования отрицателен, что позволяет говорить о неустойчивости решения ф=ф.. Более того, это подтверждает, что в системе производится подкачка энергии со стороны среды или, другими словами, зависимость обобщенных сил от скоростей носит антидысстаттный характер. [c.43] Напротив, при достаточно большом Н решение ф=ф можно сделать неустойчивым и к тому же теряющим свой колебательный характер, поскольку коэффициент позиционной составляющей становится отрицательным. [c.43] Но главнее, что в принципе при некоторых конечных промежуточных значениях Н допустима устойчивость решения Ф=Ф, поскольку оба вышеупомянутых коэффициента могут оказаться положительными. [c.43] Глава 1. Методика определения параметров воздействия... [c.44] Глава 1. Методика определения параметров воздействия. [c.52] Глава 1. Методика определения параметров воздействия. [c.56] Глава 1. Методика определения параметров воздействия. [c.58] Номинальные начальные условия для обеих моделей выби-раются в следующем виде ф О, со=со , ао=— . Экспериментальную зависимость ф(т.) можно интерпретировать, как колебания около некоторого отрицательного значения с возрастающей амплитудой, что может служить проявлением описанной выше неустойчивости поступательного движения. Кроме того, разброс экспериментальных точек, особенно по боковому смещению, позволяет предположить не только погрешность измерений, но и ошибки в реализации начальных условий. Поэтому для обработки использовался прием так называемых накрывающих пучков . [c.58] Сущность этого приема в применении к данной задаче состоит в том, что экспериментальные данные, обозначаемые на рис. 1.1—1.20 точками, покрываются пучками кривых, являющихся решениями соответствующего дифференциального уравнения при различных начальных условиях. При этом начальные условия выбираются так, чтобы удовлетворительно накрыть всю сеть экспериментальных точек. [c.58] Глава 1. Методика определения параметров воздействия... [c.60] Оо = 0,5° для титановой модели, соответственно. [c.60] Следует также заметить, что разброс начальных условий, позволяющий накрыть экспериментальные точки сетью решений соответствующего дифференциального уравнения, как по углам атаки и отклонения, так и по начальной скорости, лежйт в пределах того же порядка, что и начальные условия для так называемых канонических траекторий, показанных нарис. 1.10, 1.20 [73, 74]. [c.60] Указанные выше параметры воздействия среды на тело несколько отличаются от тех, которые были приведены в [70] и которые определялись по относительно малому количеству точек без учета возможного разброса начальных возмущений. [c.60] Фактически при проведении каждого эксперимента сни-малась информация лишь об одной точке. Проводя эксперимент повторно, получалась информация, хотя и близкая к предыдущей, но отличная от нее. Тем самым скопление большого количества экспериментальных точек хотя и создает более полное представление о действительной траектории движения, но создает некоторые трудности в определении как действительных начальных условий движения, так и безразмерных параметров воздействия среды на тело. Для преодоления таких трудностей было бы целесообразно для каждой экспериментальной траектории получать информацию хотя бы о двух точках, которые будут отвечать одним и тем же начальным условиям движения. [c.60] Вернуться к основной статье