Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама
Заметим, что здесь дано повторение вывода уравнения (7.4) (см. гл. VI, т. 1), совпадающего с уравнением (28.4).

ПОИСК



Движение системы непрерывно распределенных вихрей в идеальной жидкости

из "Механика сплошной среды. Т.2 "

Заметим, что здесь дано повторение вывода уравнения (7.4) (см. гл. VI, т. 1), совпадающего с уравнением (28.4). [c.302]
Уравнение (28.6) называется уравнением Гельмгольца. Это уравнение можно положить в основу изучения распределения вихрей в пространстве и во времени в движущейся идеальной среде. [c.303]
Из уравнения (28.6) легко вывести установленные раньше с помощью теоремы Томсона, полученной из (28.4) (см. т. 1, гл. VI, I 7) динамические свойства вихревых движений. Ввиду фундаментальной важности этих свойств выведем их снова из уравнения (28.6). [c.303]
Формулы (28.7) и (28.8) имеют кинематическую природу и верны не только для идеальной жидкости, когда верны уравнения Гельмгольца (28.6), айв об-щем случае, например, для вязкой жидкости и других сред. [c.304]
Это соотношение показывает, что вихревая линия движется так же, как и жидкая линия, совпадающая в данный момент времени I с вихревой линией. Таким образом, вихревые линии являются жидкими линиями. [c.304]
Ниже мы покажем, что в вязкой жидкости в правой части уравнения (28.6) появляется дополнительный член, и поэтому da = ds , и, следовательно, в вязкой жидкости вихревые линии перемещаются относительно частиц жидкости. [c.304]


Вернуться к основной статье

© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте