ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Влажный пар из "Техническая термодинамика " Здесь — масса жидкой фазы — масса паровой фазы. [c.240] Здесь и , и , i , s и v, и, i, s — удельные объем, внутренняя энергия, энтальпия и энтропия соответственно насыщенного пара и находящейся с ним в равновесии жидкости. [c.240] Теплоемкость Ср влажного пара при постоянном давлении, как это видно из уравнения (3-29), имеет [поскольку (dp/dv)T = 0] бесконечно большое значение. [c.241] Непосредственное вычисление по таблицам водяного пара дает значение с = Ю, ккал/кг град, практически не отличающееся от экспериментального. [c.241] Так же как и в случае насыщенного пара, целесообразно ввести понятие теплоемкости влажного пара, представляющей собой теплоемкость процесса л = onst или что то же самое, теплоемкость на линии постоянной степени сухости) н равной по определению Сх = 7 (дз/дТ) х. [c.242] Удельная теплоемкость влажного пара численно равна количеству тепла, необходимого для повышения температуры 1 кг влажного пара на 1 С при условии неизменности степени сухости пара. [c.242] В зависимости от температуры Т и степени сухости пара х величина Сх может быть как положительна, так и отрицательна. Так как теплоемкость с, находящейся Б равновесии с насыщенным паром жидкости, положительна, то при малых степенях сухости Сх будет иметь положительный знак. [c.242] Это уравнение может быть получено также из рассмотрения обратимого перехода из состояния а в близлежащее состояние Ь (рис. 6-35). [c.243] Из этого, в частности, следует, что значение теплоемкости с (а также и o ) будет одно и то же, переходим ли мы на пограничную кривую из однофазной или двухфазной области. [c.244] Представляет известный интерес выяснение характера изменения теплоемкости Ср и вдоль пограничной кривой, в частности, в области критической точки. Из соотношения (3-29) для разности теплоемкостей. [c.244] Значение теплоемкости в двухфазной области, входящее в выражение для k, определяется уравнением (6-69). [c.245] Формулы (6-77) — (6-79) впервые получены И. И. Новиковым (1948 г.). [c.245] Помимо изложенного выше, можно указать также следующий простой вывод формулы (6-79). [c.245] Подставив эти значения dv jdT, и ds ldT в вьсражение для получим формулу (6-79). Формула (6-79) определяет значение показателя, адиабаты на правой ветви попраничной кривой, или, другими словами, показателя адиабаты насыщенного шара при подходе к кривой насыщения из двухфазной области. [c.246] Согласно (6-76) в критической точке в случае, если с , к конечна, показатель адиабаты отличен от нуля при к = °о показатель адиабаты и соответственно скорость звука в критической точке должны быть равны нулю. [c.246] На рис. 6-36 приведены экспериментальные данные о скорости звука в насыщенных парах некоторых жидкостей. Сплошной кривой на этих рисунках изображены теоретические значения с по формуле (6-81). Как видно из сопоставления экспериментальных и вычисленных значений с, формула (6-81) хорошо согласуется с опытом, особенно в случае жидкостей с малым поверхностным натяжением (к числу которых принадлежат бензол, четыреххлористый углерод, диэтиловый эфир). Для воды (рис. 6-37) согласование несколько хуже, но все же достаточно-удовлетворительное. [c.247] Наличие скачка в значении показателя адиабаты на. кривой насыщения будет вызывать скачок скорости звука при переходе через кривую насыщения. Величину этого скачка легко определить на основании формулы (6-80). Следует, однако, указать, что скачок скорости звука будет отчетливо наблюдаться лишь при переходе через кривую насыщения из двухфазной области в однофазную при противоположнохм переходе этот эффект маскируется вследствие пересыщения пара. [c.247] В дальнейшем под влажным паром подразумевается смесь насыщенного пара и жидкости, находящихся в равновесии, в том числе и такая смесь, в которой жидкость находится в виде взвешенных в паре-мелких капель. Ниже рассматриваются только обратимые процессы изменения состояния влажного пара. [c.247] Вернуться к основной статье