ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Истечение газов и паров из "Общая теплотехника Издание 2 " Существует еще ряд зависимостей между параметрами состояния, вытекающих из двух законов термодинамики, которые здесь не рассматриваются. [c.61] Пример 1-34. 1 кг пара расширяется пв адиабате от начальных параметров состояния i= 30 ат, ij= 300° до рз = 0,5 ama. [c.61] Найти значения /], t/j, ig, Vo, и работу пара в процессе. [c.61] Пример 1-33. 1 кг пара сжимается изотермически при г [ = 200°С. Начальное давление pi Q ama. Сжатие заканчивается при з = 0,11 m kz. Определить конечные параметры процесса, количество полведеп-ного тепла и работу. [c.61] Б 1-5 был описан принцип работы паровой машины. В ней пар при расширении приводил поршень в возвратно-поступател1зНое движение, которое в дальнейшем превращалось во вращательное движение вала. Поступательное движение самого рабочего тела в цилиндре машины столь незначительно, что с его кинетической энергией можно не считаться. [c.61] Пар поступает через сопло 4, в котором и создается нужная кинетическая энергия. Отдельно диск турбины с лопатками и соплом изображен на фиг. 1-44 в перспективном виде. [c.62] В этом параграфе нас будут интересовать явления в сопле, где пар приобретает скорость. Происходящий здесь процесс расширения сопровождается перемещением пара в пространстве. [c.62] В такого рода процессах видимое движение рабочего тела играет главную роль. [c.62] В стенку резервуара вставлено постепенно суживающееся сопло В, через которое газ выходит в пространство С в этом пространстве поддерживаются все врел/я давление р , температура 2 и удельный об ъем v . [c.62] Будем считать, что процесс этот происходит без теплообмена с внешней средой, т. е. адиабатически. Кроме того, отвлекаясь от побочных явлений, имеющих место в действительности (трение, завихрения), примем, что процесс происходит обратимо, так что энтропия газа остается неизменной. [c.62] Выделим в газе некоторый объем,заключенный между сечениями СВ и ЕР (фиг. 1-46). [c.62] Если рассматривать истечение водяного пара, то в Тз- и / -диаграммах на основании формулы (1-123) кинетическую энергию можно представить так, как показано на фиг. 1-48. [c.63] Так как до истечения газ уже имеет некоторую скорость, то в сущности, представляет собой прирост кинетической энергии однако начальной скоростью по малости часто пренебрегают, и тогда I можно считать кинетической энергией струи газа после истечения. Так мы здесь и будем поступать. Формула с учетом начальной скорости будет приведена ниже, в разделе V. [c.63] Перепад давления от / , до р и соответствующая часть располагаемого тепло-падения полезно используются для создания кинетической энергии вытекающего газа. Дальнейшее, же расширение газа до давления рз происходит в пространстве за соплом неорганизованно, сопровождается вихревыми движениями и переходом кинетической энергии в тепловую в результате эта часть располагаемого теплопадения в суживающемся сопле остается неиспользованной в качестве механической энергии. [c.65] Подробное рассмотрение данного вопроса показывает, что критическая скорость—это скорость распространения звука в вытекающей среде. [c.65] Пример 1-35. В резервуаре, в котором находится кислород, поддерживается давление /7i = 50 ama. Газ вытекает через суживающееся сопло в среду с давлением 40 ama. Определить скорость истечения и расход, если диаметр выходного сечения сопла /=20 мм. Начальная температура кислорода ij=rlOO° . Для этого же примера определить с и G, если истечение происходит в атмосферу. [c.66] Пример 1-36. Определить скорость истечения пара из расширяющегося сопла для следующих данных Pi= ama, ii = 300° , //3=1 ama. [c.66] Вернуться к основной статье