ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Варгафтик, Л. Д. Вол як, Б. Н. Волков Поверхностное натяжение из "Теплофизические свойства жидкостей " Задачей проведенного нами исследования являлась проверка данных [7] и проведение эксперимента при более высоких температурах. [c.182] Капилляры помещались в кварцевую трубку, которая заполнялась примерно на одну треть ВаО, обезгаживалась и запаивалась. [c.182] Для проведения эксперимента была использована тяжелая вода с плотностью 1,1075 г/см , удельной электропроводностью 3-10 ом -см и содержанием ВаО — 99,8%. [c.182] Измерения при низких температурах проводились в водяной бане, куда поступала вода из термостата ПЗ. При температурах выше 95° С использовался воздушный термостат (см. рисунок). Термостат состоит из алюминиевого блока 1, теплоизоляции 2, спиралей нагревателей 3. Массивный медный блок 4 служит для еще лучшего выравнивания температурного поля у ампулы с капиллярами 5. Для наблюдений за менисками сделаны окна 6, закрытые двойными стеклами, и узкие щели в медном блоке. Хромель-копелевые термопары 7 и 8 позволяют контролировать температурное поле внутри термостата и непосредственно у ампулы. Измерение телшературы как в водяной бане, так и в воздушном термостате проводилось одним и тем же образцовым платиновым термометром сопротивления 9, который располагался непосредственно возле ампулы. [c.183] Измерение сопротивления термометра проводилось потенциометром Р-306, Измерение разности высот капиллярного поднятия — АН — катетометром КМ-6. [c.184] Каждая экспериментальная точка снималась несколько раз после того, как в ампуле с капиллярами устанавливалось стационарное состояние. Температурный ход в процессе измерений не превышал 0,006 градуса в минуту. Разброс отдельных значений АН для каждой точки, как правило, не превосходил 0,015 мм. После измерений при высоких температурах были проведены повторные измерения при низких температурах. Была получена хорошая воспроизводимость результатов. Результаты измерений и расчетов приведены в табл. 1. Предельная погрешность измерений во всем диапазоне температур не превышала 1 %. [c.184] Сглаженные по этому уравнению значения поверхностного натяжения ВаО приведены в табл. 2. Как показывает сравнение с Он о они близки друг к другу до 200° С, выше лежит систематически нин е и расхождение с ростом температуры увеличивается, достигая — 5% при 310 С. [c.184] Исходными уравнениями теории являются модельные кинетические уравнения для унарной и бинарной функций распределения. В этих уравнениях наряду с динамическими членами межмолекулярного взаимодействия учтены члены, описывающие диссипативные процессы по схеме Фоккера — Планка. Согласно этой схеме движение мо.лекул жидкости рассматривается аналогично двр1н ению броуновских частиц, которые помимо регулярных действий окружающих молекул, испытывают действие случайных молекулярных сил вследствие флуктуаций. [c.185] Используя выражение (10) для д (х) и рассматривая жидкость (или газ) как систему сферически симметричных молекул, взаимодействующих согласно потенциалу Ленарда — Джонса (6-—12), можно определить температурную зависимость коэффициентов вязкости. Следует отметить, что в силу приближенности выражения (10) полученные нами результаты могут лишь качественно описать ход температурной зависимости вязкости простых жидкостей. [c.186] В качестве объекта исследования берем относительно хорошо изученную простую жидкость — жидкий аргон, для которого а = 3,405-10 СЛ1 е = 1,653 10 1 эрг р = 0,23 10 г/сек. [3]. [c.186] На рис. 1 приведены кривые температурной зависимости сдвиговой вязкости /] идкого аргона, где сплошная кривая соответствует экспериментальным данным [4], а пунктирная — теоретическая кривая рассчитана по формуле (1). [c.186] Как видно из рис. 1, нри плотностях р 2р р (р = 1,41 г/см ) полученная нами кривая качественно правильно передает температурный ход сдвиговой вязкости жидкого аргона только нри относительно низких техмпературах (Т С 150° К). Отсюда же видно, что формула (1) при постоянной плотности р 2ркр дает заниженные значения сдвиговой вязкости при низких и завышенные значения при высоких температурах. [c.186] Ввиду ограниченности опытных данных по сдвиговой и объемной вязкости аргона по линии насыщения не имеем возможности провести полное сравнение полученных результатов с опытными данными. Однако анализ имеющихся экспериментальных работ показывает, что для большинства жидкостей кривые температурной зависимости коэффициентов вязкости по линии насыщения качественно одинаковы и имеют ириблизительцо такую же форму зависимости от температуры, как на рис. 2 и 3. [c.187] Исследование вязкости проведено методом капилляра. Б опытах использовались экспериментальная установка и вискозиметры, разработанные И. Ф. Голубевым. Подробное описание установки, конструкция вискозиметров и методика проведения опытов изложены в [1, 2]. [c.188] В исследованиях были использованы вискозиметры с геометрическими размерами, приведенными в табл. 1. [c.188] Температура опытов поддерживалась постоянной при помощи регулирующей хромель-копелевой термопары с точностью 0,005° С. [c.188] Для термостатирования был применен жидкостный медный термостат с использованием в качестве термостатирующей жидкости воды. [c.189] Давление в опытах измерялось грузопоршневым манометром МП-2500 класса 0,05. [c.189] Время истечения фиксировалось автоматически электросекундомером типа П-30 при помощи электронной блок-схемы с точностью 0,1 сек. [c.189] Вернуться к основной статье