ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Ламинарный пограничный слой при больших скоростях и наличии продольного перепада давлений из "Механика жидкости и газа Издание3 " Отошедшие от поверхности вследствие отрыва слоя вогнутые линии тока образуют зону, аналогичнуьэ рассмотренной в задаче гл. VI о течении газа во внутренней зоне тупого угла в этой зоне возникает система скачков, обверткой которых служит косой скачок II, играющий во внешнем потоке роль отраженного скачка. Основание этого скачка находится вблизи точки отрыва слоя S. Область отрыва может быть как разомкнутой, так и замкнутой в зависимости от интенсивности падающего скачка и характера невозмущенного распределения давлений по поверхности тела. В показанном на рисунке случае оторвавшийся пограничный слой поджимается обратно к поверхности тела в точке Т, отрывная область замыкается, а образующиеся внутри нее возмущения, если пограничный слой не был еще турбулентным, служат причиной возникновения перехода ламинарного слоя в турбулентный. [c.846] Поджатие потока к поверхности тела приводит далее к расширению газа в секторе разрежения III. Последующее спрямление линий тока вызывает появление новой зоны вогнутых линий тока и образование еще одного скачка IV. [c.846] Падающий скачок представляет некоторое внешнее возмущение пограничного слоя. Оно может возникнуть, например, в сверхзвуковой решетке от смежных лопаток или как головная волна, отраженная от стенок аэродинамической трубы. [c.846] Косой скачок II может и без внешних причин возникнуть в точке отрыва, имеющего причиной обратный перепад давлений в диффузорной части пограничного слоя. В этом случае само наличие отрыва вызывает появление косого скачка, который в свою очередь оказывает обратное влияние на развитие пограничного слоя. [c.846] В связи с указанными обстоятельствами теоретическое исследование пограничного слоя в закритическом дозвуковом и сверхзвуковом потоке, не заключающее учета обратного влияния скачков на пограничный слой, может часто представлять скорее качественный, чем количественный интерес и, в первую очередь, с точки зрения выяснения тенденций развития таких наиболее характерных для пограничного слоя явлений, как, например отрыв слоя, переход ламинарного слоя в турбулентный и др. С другой стороны, существуют, конечно, задачи сверхзвукового безотрывного н бесскачкового обтекания, где излагаемые ниже методы с успехом могут быть применены и для количественных оценок течений газа в пограничном слое. [c.847] Дородницын и Л. Г.. П о й и я н с к и й, К теории перехода ламинарного слоя в турбулентный. Прикл.. матем. и мех., IX, г.4, 1945. [c.847] Это и есть искомое уравнение импульсов. Устремляя в нем а- 0, - л , 1-]- г/, Л о- V, т. е. переходя к малым скоростям, получим известное уже нам по гл. IX уравнение импульсов для несжимаемой жидкости. [c.850] Перейдем к рассмотрению обш,его случая произвольных (на самом деле не столь больших, чтобы следовало принять во внимание характерные для высоких температур газа явления его днс-социацпи и ионизации) чисел М. , и чисел Мрпилтля, не равных единице ). [c.853] Вернуться к основной статье