ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Ламинарный пограничный слой на пластине, продольно обтекаемой газом с большими скоростями из "Механика жидкости и газа Издание3 " С целью упрощения вида последующих формул откинем временно штрих в обозначении - безразмерных величин возвращение к размерным величинам будет в соответствующих местах оговорено. [c.827] Интегрирование уравнений (61) в общем случае требует применения численных методов. [c.829] Обозначим через /г( и Т, значения энтальпии и температуры пластины в условиях отсутствия теплоотдачи (64). В этом случае пластина мол ет играть роль измерителя температуры потока — пластинчатого термометра. [c.830] Обращаясь к вопросу о сопротивлении пластины, найдем сначала напряжение треиия т, . Имеем, переходя к размериы.м величинам. [c.833] На рис. 280 и 281 ) приводим графики влияния числа Мао па профили скоростей и температур при п==1, а = 0,7 и == 1,4 для пластины, температура которой / гт—П--— путем охлаждения поддерживается равной температуре набегающего потока. На рисунках обращает на себя внимание факт возрастания с числом Моо толщины скоростного и температурного пограничного слоя. [c.834] ДЛЯ случая отсутствия теплоотдачи (пластинчатый термометр) мало (в пределах 1%) отличаются от теоретических решений ДЛЯ практически встречающихся значений о, /г и чисел М х, 10. [c.836] Сравнение некоторых результатов теоретических расчетов ) сопротивления при отсутствии теплоотдачи с эмпирической формулой (82) приведено на рис. 286. Сплошные линии соответствуют теоретическим расчетам, штриховые — формуле (82). Верхняя прямая относится к случаю п = I, когда, как было доказано в настоящем параграфе, произведение л не зависит ни от числа Ма- 6 ха, ни от о. [c.836] Разыскание в этом случае профиля скоростей по сечению пограничного слоя, а вместе с тем по (85) и профиля температур, представляет некоторую трудность. Эту трудность надо избежать до проведения численного интегрирования нелинейного обыкновенного дифференциального уравнения, к которому сводится задача. [c.838] При решении задач теории ламинарного пограничного слоя в газе при больших скоростях, в частности в случае пластины (dpldx = 0), можно с успехом пользоваться переменными Мизеса или Крокко, описанными в гл. IX ( 102). В настоящем общем курсе мы не имеем возможности останавливаться на этом вопросе и отсылаем к ранее цитированным специальным обзорам по теории ламинарного пограничного слоя в газе при больших скоростях или к нашей монографии ). Заметим, что изложенное исследование поведения интегральных кривых уравнения (87) вблизи особой точки проводилось приемом перехода к скорости как независимому переменному, близким к применению переменных Крокко. [c.840] Вернуться к основной статье