ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Турбулентные движения несжимаемой вязкой жидкости из "Механика жидкости и газа Издание3 " Как и в конце предыдущей главы, удовольствуемся рассмотрением тепломассопереноса в несжимаемой жидкости с постоянными физическими характеристиками (плотностью, коэффициентами вязкости, теплопроводности, диффузии), что вполне допустимо, если скорости движения значительно меньше скорости звука и малы разности температур и концентраций примесей. Кроме того, будем, как и ранее, пренебрегать дис-сипациёй механической энергии и внутренними источниками возникновения тепла и вещества. В пос.педней главе курса, посвященной динамике и термодинамике газа при больших скоростях эти ограничения общности постановки задач о тепломассопереносе будут сняты. [c.656] Считая числа Рг и 5с фиксированными постоянными, которые могут задаваться в широком диапазоне значений, соответственно физическим свойствам среды (жидкости, газы), придем к выводу, что при больших значениях рейнольдсова числа потока Ке и чисел Ре, Рб(г наряду с динамическими скоростными) пограничными слоями, будут образовываться тепловые температурные) и диффузионные (концентрационные) пограничные слои. В этих тонких по сравнению с характерным ДЛЯ потока линейным размером слоях быстрота изменения температуры-или концентрации в поперечном к потоку направлении будет значительно превышать изменения в продольном направлении. [c.656] Не следует думать, что условные толщины всех этих трех пограничных слоев — скоростного, температурного и концентрационного — будут одинаковыми. [c.657] Как показывает простое сопоставление безразмерных форм только что приведенных уравнении и граничных условий, соотношения толщин скоростного, температурного и диффузноиного пограничных слоев зависят как от распределения давлеиия по поверхности тела (формы обтекаемого тела), так и от значений теплового и диффузионного чисел Прандтля. [c.657] Не приводя кривых распределения 0(g, , а), отметим следующий интересный результат их анализа, относящийся к частному случаю числа Прандтля, равного единице (о — 1). Если О, что соответствует, как было выяснено в 103, конфузориому участку пограничного слоя (ускоряющемуся в направлении движеиия внешнему потоку), то температурный слой оказывается толике скоростного. Наоборот, при О, т. е. в диффузорной части пограничного слоя (внешний поток замедляется), температурный слой тоньше скоростного. Это свойство сохраняется и. в случае газового потока больших скоростей, при значительных перепадах температур. [c.660] Задача о неизотермическом пограничном слое при степенном распределении внешней скорости подробно изложена в недавно появившейся специальной монографии Г. Эванса, уже ранее цитированной на стр. 593. В этой монографии приведены таблицы безразмерных местных коэффициентоь трения и теплоотдачи в широком диапазоне чисел Прандтля и значений параметра подобия р. [c.660] Для расчета тепловых и диффузионных пограничных слоев при наличии произвольного распределения скорости на внешней границе динамического пограничного слоя с успехом можно применять изложенный в настоящей главе ( 107) параметрический метод 2), сводящий решение задач к интегрированию системы двух универсальных уравнений (относительно приведенных функций тока и температуры), которое должно быть выполнено раз навсегда на ЭВЦМ. Для решения отдельных конкретных задач можно пользоваться заранее составленными таблицами. Этот метод для более общего случая газового потока будет изложен в заключительной главе курса. [c.661] Помещая на нижней кромке пластинки начало координат (л = 0), будем иметь еще условия н = О, 0 = 0 при х = 0. [c.662] Уравнения (258) были проинтегрированы прн помощи разложений в ряды Э. Польгаузеном для воздуха (о = 0,733). [c.662] В процитированной ранее нашей монографии Ламинарный пограничный слой , а также в указанных в конце гл. VIH специальных монографиях можно найти многие другие примеры расчета температурных и диффузионных пограничных слоев (неизотермические струи, вращение нагретого диска в безграничной лсидкости и др.). [c.663] Вернуться к основной статье