ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Диссипация механической энергии. Принцип минимума диссипации в медленных движениях. Диффузия вихрей из "Механика жидкости и газа Издание3 " Движение жидкого смазочного масла в зазоре между вращающимся валом машины и неподвижной подуижой подшипника относится к числу тех же задач медленных движений вязкой жидкости сквозь тонкие щели, что и описанные в предыдущем параграфе. Существенная разница здесь в том, что из-за эксцентричности вала по отношению к подшипнику зазор между ними переменен по толщине и кроме того, одна из границ (поверхность вала) находится в быстром движении. [c.507] Петров, Трение в машинах и влияние на него смазывающей жидкости. Инженерный журнал. 1883. [c.508] Момент этот пропорционален динамическому коэффициенту вязкости и обратно пропорционален ширине зазора между цилиндрами. [c.509] Переходя к изложению более близкого к гидродинамической теории трения в подшипнике случаю эксцентрического расположения шипа по отношению к подшипнику, рассмотрим следующую задачу Зоммерфельда ). Будем пренебрегать концевыми эффектами в подшипнике, иными словами, примем, что подшипник имеет бесконечную длину в направлении оси вращения, а движение в зазоре между шипом и вкладышем подшипника является плоским. [c.509] Используя последнее условие и считая Рис. 168. [c.509] Таким образом, распределение давлений в зазоре подшипника полностью определено. Уровень давления в точке минимального зазора или какой-нибудь другой точке может быть задан произвольно и в выражение поддерживающей силы не войдет. [c.511] Сила f может уравновесить вертикальную нагрузку (вес вала с ротором и др.), если при горизонтальной оси вала смещение его е, как показано на рис. 168, будет также лежать в горизонтальной плоскости. При этом главный вектор Р играет роль поддерживающей силы. [c.513] Это — уже ранее приведенная формула Петрова (161). [c.514] Знак производной определяется знаком величины, стоящей в круглой скобке в числителе. [c.514] Многочлен в левой части имеет дез отрицательных корня (—3,3),(—1) и один положительный, равный 0,3. При положительности к предыдущее неравенство приводится к условию % 0,3. [c.514] При современном состоянии гидродинамической теории смазки подшипников решаются гораздо более сложные задачи, связанные с учетом конечности ширины подшипника, нарушающей плоский характер движения смазки в зазоре между валом и подушкой подшипника, неполным заполнением зазора смазкой, влиянием конвективных ускорений и т. п. [c.515] Приведем пример пространственного движения смазки в сферическом подшипнике, сделав те же предположения, что и раньше, о медленности движения смазки в полости между вращающейся внутренней сферой и неподвижной внешней, что ho3Bojhit откинуть нелинейные члены в уравнениях Стокса, и о сравнительно малом поперечном к потоку размере полости ). [c.515] Рассмотрим двил ение вязкой несжимаемой ж идкости в полости между двумя эксцентрически расположенными сферами с центрами О и О (рис. 170, а) и радиусами R и R, причем R R. Разность радиусов Е = R —R будем считать малой по сравнению с радиусами сфер, а величину отношения e/R примем за малую первого порядка и условимся в дальнейшем все величины сравнивать с нею. [c.515] Совокупность уравнении (187), (189) и (190) полностью определяет распределение давлений p(Q,([ ) по поверхности сферического шипа в подшипнике, после чего уже без труда можно рассчитать ноддерлси-вающую силу, распределение скоростей и напряжений трения, необходимые для расчета момента сопротивления вращению шипа. [c.519] Согласно этой векторной формуле, при вращении внутренней сферы вокруг некоторой оси, не сопровождаемом поступательным движением сферы, главный вектор реакций вязкой несжимаемой жидкости перпендикулярен к плоскости, проведенной через эту ось и линию центров внутренней и неподвижной внешней сфез. Формула (195) по своей структуре аналогична ранее выведенной формуле (174) для плоского движения цилиндрического шнпа в подшипнике. [c.521] Обращает на себя вниманне резко выраженная зависимость этого вектора от радиуса сферы У и поперечного размера полости е. Сравнительно с формулой Стокса, относящейся к двилчению сферы в безграничной вязкой несжимаемой жидкости, сопротивление той же жидкости движению сферы внутри близкой по размеру оболочки в ( /е) раз превосходит сопротивление движению в безграничной жидкости.. [c.521] Уравнения движеиия смазки в сферическом подшипнике относятся к тому же типу, что и уравнения для расчета сферического подвеса, или, как его иногда называют, гидростатического подшипника. [c.523] Схема такого рода подвеса показана на рис. 171. Тяжелая сфера неподвижно висит в потоке несжимаемой вязкой жидкости, создаваемом за счет подвода этой жидкости через отверстие 5 в дне также неподвижной сферической чаши, охватывающей подвешенную в потоке сферу при этом зазор /г между поверхностями сферы и чаши предполагается очень малым по сравнению с нх радиусами Я и Я. [c.523] Проводя оси координат, как показано на рис. 171, приходится по соображениям упрощения расчетов выбирать направление оси О г так, чтобы она проходила через центр отверстия подвода жидкости 5. В связи с этим равенство (177), определявшее ширину зазора /г между сферами в случае сферического подшипника, усложняется. [c.523] Разработкой методов интегрирования уравнений типа (202) занимается теория смазки. Удовольствуемся рассмотрением простейщего случая подвеса вертикально смещенной сферы ( = 0, л), когда ширина зазора h определяется равенством (177). Более общая задача, когда наряду с вертикальным смещением центра сферы О имеется и горизонтальное (боковое) смещение, в приближенной постановке (малые A = е/е) может быть также без особого труда рассмотрен ). [c.524] Вернуться к основной статье