ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Уравнение баланса энергии при адиабатическом движении идеального и совершенного газа из "Механика жидкости и газа Издание3 " Равенство (36) при этом приводится к (35). [c.121] Комбинируя его с (44), вновь получим уравнение Бернулли (20), ранее выведенное из допущения о баротропности движения. Только что приведенный вывод отличается тем, что в нем баротропность процесса заранее не предполагалась, а вытекала из условия адиабатичности движения газа. [c.123] Стоящая слева сумма удельных энтальпии и кинетической энергии, сохраняющаяся при адиабатическом движении частиц газа вдоль нх траекторий (линий тока), носит наименование полной энтальпии. Иногда говорят энтальпия торможения следует избегать термина полная энергия , так как он уже использован для суммы удельных внутренней и кинетической энергий в 17. [c.124] Не будем сейчас выписывать легко выводимые из (48), (45), (46) соотнощения между скоростью и давлением или скоростью и плотностью, так как далее, в 27, те же формулы получат более симметричную и удобную для запоминания форму. [c.124] Если обе части этого равенства разделить на р и умножить на dt, то получится известное из термодинамики выражение р dv удельной элементарной работы внутренних сил давления в идеальном газе. [c.124] Значение константы несущественно, так как приходится иметь дело лишь с приращениями энтропии, а не с абсолютными ее значениями. [c.125] Если вдоль траектории двил ения частицы выполняется равенство ds = О, т. е. энтропия сохраняет свою величину, то такое движение называется изэнтроптеским. [c.125] Согласно второму началу термодинамики в замкнутой (адиабатической) материальной системе энтропия является неубывающей функцией времени. Возрастание энтропии в адиабатической системе показывает, что внутри этой системы происходят необратимые процессы преобразования механической энергии в тепло, сопровождаемые гютерями механической энергии. Примером образования таких механических потерь могут служить потери на внутреннее трение в неидеальных жидкостях и газах. В следующей главе мы встретимся с явлением потери механической энергии газа при прохождении его сквозь скачок уплотнения— поверхность разрыва непрерывности кинематических и термодинамических величин. В этом случае движение, будучи адиабатическим, окажется неизэнтропическим. [c.125] Вернуться к основной статье