ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Температура поверхности преграды из "Научные основы технологии холодного газодинамического напыления(хгн) и свойства напыленных материалов " На рис. 2.29 представлены результаты расчета для случая Ls = 100-10 м, Гд = 1200 К, 6д- = 3 мм. Рис. 2.29,а представляет температуру поверхности преград, изготовленных из различных материалов. [c.82] Проведенные вычисления показывают, что заметное снижение температуры поверхности (для материалов с Я 40 Вт/м-К) по сравнению с температурой торможения натекающей струи происходит за счет перераспределения тепла внутри преграды. Как видно из рис. 2.29,6, на начальном участке (0 х 4/г ) тепло уходит в преграду, на более дальних расстояниях - тепло уходит из преграды в пристенную струю. [c.82] По результатам расчетов построена зависимость от размера преграды ее температуры поверхности в пятне напыления х = 0) при различной толщине преграды 8., (рис. 2.30). [c.83] что с увеличением длины преграды до (15. .. 20)/г температура поверхности в центре ее довольно заметно падает, причем тем сильнее, чем больше величина 5.у. Дальнейшее увеличение длины преграды практически не оказывает влияние на температуру поверхности в ее центре. Экспериментальная проверка ( , ) показала хорошее совпадение измеренных значений температуры поверхности вблизи критической точки с полученными в расчете, что подтверждает правильность сделанных предположений и позволяет использовать представленную модель теплообмена при практических оценках. [c.84] Таким образом, экспериментально получены распределения температуры торможения и коэффициента теплообмена в пристенной струе при различных расстояниях от среза сверхзвукового сопла прямоугольного сечения до преграды. Показано, что экспериментальные значения коэффициента теплообмена оказываются значительно выше вычисленных, и это отличие может быть объяснено пульсацией скорости в окрестности критической точки и в пристенной струе. [c.84] С использованием экспериментальных данных по температуре торможения и коэффициенту теплообмена в стационарном случае рассчитана температура преграды и показано, что за счет перераспределения тепла внутри преграды для теплопроводных материалов (X 40 Вт/м-К) заметно снижение температуры поверхности в пятне напыления по сравнению с температурой торможения. Этот эффект необходимо учитывать, в частности, при отработке режимов напыления с возбуждением реакций синтеза непосредственно на поверхности, потому что в этом случае температура является важнейшим, параметром, влияющим на инициацию реакции. [c.84] Результаты исследований, представленные выше, позволяют непосредственно перейти к задачам, связанным с ускорением частиц в сверхзвуковом сопле, свободной струе и в области ударного слсатого слоя перед преградой, а затем и к задаче оптимизации параметров сопла по скорости частиц в момент удара. [c.84] Вернуться к основной статье