ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Адиабатический процесс истечения. Критическое отношение давлений из "Техническая термодинамика Издание 6 " Адиабатический процесс в системе pv представлен на рис. 9-4 и 9-5 пл. аЬЬ а (рис. 9-4) дает величину располагаемой работы, эквивалентной теплопадению (h — /2), в то время как пл. abb a под адиабатой (рис. 9-5) дает работу расширения, эквивалентную уменьшению внутренней энергии (ui— 2) первая б ольше второй в k раз, где й—показатель адиабаты. [c.203] Адиабатический процесс истечения имеет очень важное значение в теории турбин и поэтому должен быть подробно исследован. [c.204] Как видим из уравнении (9-15), при данных начальном состоянии тела (/ , 1) и сечении сопла / расход О зависит от давления р среды, куда происходит истечение. [c.205] Что функция в квадратных скобках действительно имеет максимум при р = р, , установим, взяв ее вторую производную, т. е. [c.206] Для объяснения расхождения теории с действительностью было высказано в свое время гипотетическое предположение, что в суживающемся сопле не лгожет быть получено расширение ниже давления р , как бы ни понижалось давление р среды, куда происходит истечение. В этом предположении, естественно, при давлении среды р р расход G = G g = onst. Эта гипотеза впоследствии была подтверждена опытными наблюдениями. К тем же результатам можно прийти и путем подробного теоретического исследования адиабатического процесса истечения. [c.207] Это есть, очевидно, условие неразрывности в дифференциальном виде. [c.208] Таким образом, если скорость истечения, соответствующая теплопадению 11 = 1 — и равная по уравнению (9-12) с = 91,5 / /г, не больше скорости звука в газе или паре конечного состояния, то сопло должно суживаться к выходу, н выходное сечение будет самым узким. Если же скорость с больше скорости звука, то сопло должно сначала суживаться, а затем уширяться к выходу в суживающемся сопле скорость больше скорости звука не может быть получена и, следовательно, теплопадение Н не может быть целиком использовано и переведено в эквивалентную ему кинетическую энергию потока. [c.210] Шаегся начиная л е с давления, удельный объем возрастает быстрее скорости, вследствие чего увеличивается. [c.214] Цилиндрическая часть на выходе постоянного сечения и.меет назначением получение правильной струи и скорости 2 не меняет. [c.214] В самом узком сечении каж- Рис. 9-11. [c.215] Пример 9-1. Воздух из резервуара с постоянным давлением = 4 ата и температурой 20 С вытекает через трубку с внутренним диаметром 10 мм наружу. Определить часовой весовой расход воздуха и его окончательную температуру, если наружное давление = 1 ата. [c.215] Вернуться к основной статье