ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Динамика систем с постоянной плотностью теплоносителя из "Динамика процессов в тепло- и массообменных аппаратах " В системе уравнений (2-4) четыре неизвестных i, i, б, а), являющиеся функциями времени и координат. Скорость и тепловая нагрузка являются заданными функциями. При Y= onst скорость по длине теплообменного устройства постоянна и зависит только от времени. Тепловая нагрузка может быть задана как функция времени и координат или в виде функции от температуры металла Q = f(S). В этом случае в определенной мере учитывается кинетика теплообмена (передача тепла от источника к исследуемой поверхности нагрева). [c.27] При этом теплоемкость в общем случае является функцией энтальпии и давления. [c.28] Постоянные времени характеризуют конструктивные особенности системы, свойства теплоносителя и условия работы аппарата. Постоянство этих коэффициентов означает, что свойства системы в переходном процессе не изменяются. [c.28] Как видно из (2-6) —(2-8), влияиие отдельных параметров проявляется не порознь, а совместно, в определенном сочетании, характерном для каждого процесса. [c.29] Для процессов обмена теплом между горячей стенкой и протекающей жидкостью, которые описываются системой уравнений (2-9), таких комплексов три т] и (М). [c.29] М — параметр, зависящий от характеристик конкретного теплообменника. [c.29] Первые два комплекса являются безразмерными переменными длины и времени. Одна и та же величина (или г ) может быть получена при одинаковых значениях 2 (или т—Ттр) из бесконечного множества сочетаний входящих физических параметров. Таким образом, -и т1 по существу являются обобщенными переменными. [c.29] При колебаниях температуры жидкости на входе в теплообменик весь переходный процесс характеризуется только двумя комплексами и г]. Это существенно упрощает анализ и позволяет легко интерпретировать его графически. [c.29] Таким образом, круг величин, определяющих движение в переходном процессе, весьма узок и анализ их влияния относительно прост. [c.29] Оба автора рассматривали задачу нестационарного теплообмена между слоем мелких частиц и омывающим их потоком жидкости. Ограничение задачи условием, связанным с мелкими частицами , позволяет не учитывать уравнение теплопроводности. [c.29] Таким образом, это уравнение также является частным случаем уравнений (2-5). [c.30] Для его решения должны быть заданы краевые условия. [c.31] Полученное уравнение относится к гиперболическому типу и соответствующими подстановками может быть сведено к каноническому виду. [c.31] При решении систем линеаризованных уравнений широко пользуются методом преобразования Лапласа и получают решения в форме передаточных функций. В большинстве случаев такое решение оказывается достаточным. В случае необходимости может быть выполнен переход к точной или приближенной временной зависимости. [c.32] Динамика процессов теплообмена с позиций регулирования была, по-видимому, впервые проанализирована П. Профосом [Л. 217], который использовал уравнения А. Анцел иуса. [c.32] Сравнение расчетных зависимостей, полученных для линеаризованной системы, с экспериментальными показало их удовлетворительное совпадение даже при относительно глубоких возмущениях. В большей мере это относится к случаям, когда возмущение наносилось путем изменения температуры теплоносителя на входе и величины теплоподвода [Л. 5, 151], и в меньшей мере — расхода теплоносителя [Л. 229, 230]. [c.32] По сравнению с (2-11) в нем добавилась величина возмущения, связанного с изменением расхода, а в коэффициенты L и р входит значение скорости (расхода), отвечающее стационарному режиму. [c.34] Смысл поправки сводится к тому, что стенка, по-прежнему, считается тонкой, а ее сопротивление компенсируется соответствующим снижением коэффициента теплоотдачи. [c.35] Расчетный график изменения энтальпии во времени для разобранных случаев представлен на рис. 2-2. [c.35] Вернуться к основной статье