ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Уравнения магнитной газодинамики из "Газовая динамика " Современное изложение динамики газа не может быть полным без рассмотрения движения проводящего газа. До последнего времени вопросами движения проводящего газа занимались в связи с астрофизическими явлениями и процессами в верхних слоях атмосферы (ионосфере), где газ в значительной степени ионизирован. В настоящее время к рассмотрению движения проводящего газа приводят и другие практически интересные задачи. Например, проблема создания космических двигателей, задачи, возникающие в связи с проблемой управления термоядерными реакциями, задача ускорения высокотемпературных ионизированных потоков, образующихся в ударной трубе с помощью внещних электромагнитных полей, и др. [c.151] Раздел газовой динамики, в котором рассматриваются движения проводящего газа в электромагнитном поле, называется магнитной газодинамикой или магнитной гидродинамикой. В этой главе мы ограничимся выводом уравнений движения магнитной газодинамики. Как и прежде, считается, что газ является сплошной сжимаемой средой. Поэтому магнитная газодинамика так же, как динамика непроводящего газа, оперирует усредненными величинами, относя их к макрочастице. Эти средние значения параметров, характеризующих течение проводящего газа в поле действия электромагнитных сил, считаются, вообще говоря, непрерывными функциями координат и времени (за исключением поверхностей разрыва). [c.151] Рассмотрим движение ионизированного газа, который принято называть плазмой. Ионизированный газ, в отличие от газа, состоящего из незаряженных молекул и атомов, является проводником электрического тока. Поэтому при движении такого газа в электромагнитном поле в нем возникают электрические токи, которые могут существенно влиять на это движение. [c.151] С помощью уравнения (13.10) можно показать, что изменение магнитного напряжения Н происходит за счет выравнивания магнитного поля во всем объеме рассматриваемого газа. Это выравнивание происходит за счет просачивания поля от точки к точке среды. [c.153] Это уравнение отличается от уравнения (7.7) наличием последних двух членов, выражающих эффект электромагнитного поля при движении проводящего газа. Сумма этих членов дает значение джоулева тепла — энергии, передаваемой газу полем, за вычетом механической работы, производимой пондеромоторной силой. [c.156] Пусть существуют поверхности, на которых напряженности Е и Н электромагнитного поля терпят разрыв. Считая эти векторы и их частные производные по времени ограниченными величинами. [c.157] Хотя к такому выводу мы пришли при рассмотрении идеального газа, он остается в силе и для общего случая движения совершенного газа, что непосредственно следует из самого способа получения безразмерных уравнений. [c.159] Вернуться к основной статье