ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Калориметрическая система с теплоизоляционной оболочкой из "Точная калориметрия Издание 2 " В самых точных измерениях, выполняемых на высоком метрологическом уровне, учитывают неравномерность температурного поля калориметрической системы экспериментально и сводят соответствующую поправку на теплообмен [87, 90, 113]. [c.46] Проанализируем вопрос о теоретическом пути введения такой поправки в зависимости от конкретных тепловых свойств отдельных тел, входящих в калориметрическую систему, и условий теплообмена. [c.46] Если считать, что нам известен закон изменения температуры в калориметре, то поверхностную температуру можно вычислить, рассматривая теплопередачу через неограниченную пластину, моделирующую стенку калориметрического сосуда или слой металла в массивном калориметре, между измерителем температуры и поверхностью ядра калориметра. Модель V калориметрической системы (см. рис. 4) соответствует рассматриваемому случаю. Если температуру (РоО модели V принять равной температуре 02(Роз) модели IV, то получим следующее приближение модели IV к реальному калориметру. [c.46] Определенный интерес представляют следующие граничные условия теплообмена на одной нз поверхностей стенкп температура изменяется по известному закону, а на второй — происходит теплообмен по закону Ньютона, причем температура среды либо постоянна, либо изменяется по линейному закону теплообмен с двух сторон происходит по закону Ньютона, но с различными критериями Био. [c.46] Постановка задачи дана неограниченная пластина толщиной 1. Начальное распределение температуры не зависит от координат toФt x) температура поверхности пластины X = О изменяется по заданному закону г/(0. т) = 0(т), причем гг (О, 0) = /о. На поверхности. V = L происходит теплообмен с окружающей средой по закону Ньютона. Температура среды является функцией времени = Требуется нантп температурное поле пластины. [c.46] Начало координат выберем на поверхности пластины д = 0. [c.47] Решить задачу можно методом интегрального преобразования Лапласа [45]. [c.47] Из решения выражения (П1.60) можно найти уравнение температурного поля для граничных условий первого рода на границе пластины Q= 1 для этого случая следует считать Bi = оо. [c.48] В работе [45] приведены также решения задач для нагревания пластины с симметричной теплоотдачей при конечных условиях критерия Био и для граничных условий первого рода. [c.49] В выражениях (111.62) и (111.63) величины Ап, Цп, К, а и Ро являются параметрами уравнения (111.35) или (111.38). [c.49] На грани пластины д = 1 происходит теплообмен по закону Ньютона. [c.49] Из выражения (111.64) следует, что перепад температур AI/=I7(1, Ро) — 7(0, Ро) по толщине пластины является функцией вида температурной кривой 0(Ро). Следовательно, при точных калориметрических измерениях следует оценить возможную поправку на этот эффект. [c.49] Вернуться к основной статье