ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Температурные поля простейших моделей из "Точная калориметрия Издание 2 " Таким образом, калориметрическая система моделируется в виде однородного изотропного ядра, находящегося в изотермической оболочке. [c.27] Результаты теоретического рассмотрения в основном будут определяться первой предпосылкой, так как вторая и третья предпосылки в реальном опыте реализуются более полно. [c.27] Уравнение (III.8) описывает изменение температуры калориметра для кривых с максимумом для моментов т r o, когда температура калориметра О выше предельной температуры (О t ). [c.28] Из приведенных выражений видно, что показатели экспонент П1 и 2 являются сложными функциями темпа охлаждения т, постоянной термической инерции образца е и отношения теплоемкостей образца и калориметра /Сс. Таким образом, уравнение (1П.8), выведенное в работах [13, 15], получает более детальную физическую интерпретацию в уравнении (111.11), которое, однако, не учитывает возможные внутренние источники тепловой энергии. [c.29] Следовательно, в выражении (111.8) показатель нагрева х имеет физический смысл темпа охлаждения образца. [c.30] Анализируя полученные выше выражения, Г. М. Кондратьев делает выводы относительно способов обработки экспериментальных данных калориметрического опыта. [c.30] Таким образом, упрощенная теория калориметрического опыта, построенная без учета градиентов температурного поля систем, приводит к аналитическим зависимостям, которые являются первым приближением к реальным соотношениям физических параметров в калориметрической системе. В классической теории калориметрического опыта уравнения (1П.З), (1П.4) и (111.5) являются исходными для вычисления температурной поправки на теплообмен. Теоретическая разработка вопроса о вычислении температурной поправки на теплообмен на основе уравнений (П1.8) — (III.11) не проводилась. [c.30] Вернуться к основной статье