ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Излучение в газовой среде. Диффузная аппроксимация процесса излучения из "Методы теории теплообмена " Такое представление носит название диффузионного приближения или аппроксимации Росселенда. В этом параграфе будет дана оценка области применения этого приближения (подробнее см. главу 3) и приведены некоторые примеры его использования для задач излучения. [c.86] Эту аналогию полезно привести по двум причинам во-первых, мы сможем оценить область применения диффузного приближения и, во-вторых, для часто встречающегося на практике случая — совместного действия излучения и теплопроводности газа —оба тепловых потока описываются дж ренциальными соотношениями одного типа, которые можно отдельно интегрировать по температурам. Поэтому суммарный поток определяется путем простого суммирования отдельных потоков. [c.87] Нами принято, что средняя длина свободного пробега фотона обратна поглощательной способности А. [c.87] Это и есть уравнение теплового потока для предельного случая Росселенда (одномерное приближение). [c.88] Опять-таки для этих задач оно справедливо при достаточно большой оптической плотности среды. [c.88] При движении разреженного газа вдоль движущейся поверхности между скоростью газа и стенки также наблюдается скачок скоростей, названный скоростью скольжения Максвелла. Эти явления и были использованы в [46] для установления весьма важной аналогии между явлениями молекулярного переноса и излучения. Было принято, что на границе излучающей поверхности справедливо условие, аналогичное (2.48), т. е. имеет место разрыв температуры стенка — газ, пропорциональный средней длине свободного пробега фотона и градиенту температуры. [c.88] Эту величину можно определить методами статистической механики, однако, мы найдем ее из предельного условия —для оптически тонкого газа решение уравнения (2.50), полученное при граничном условии скольжение , должно совпадать с формулой (2.49). [c.89] Для предельного случая т С1, из выражений (2.49) следует, что А=0 для предельного случая 1 из (2.49) Н (2.45) имеем = 2/3. [c.89] Это уравнение получено аналитически методами предельных соотношений (линеаризация уравнения (2.52) вблизи границы и учет только их теплового излучения вдали от границ). [c.92] Вернуться к основной статье