ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Первое начало термодинамики из "Циклы схемы и характеристики термотрансформаторов " Первое начало является выражением одного из наиболее общих положений физики о невозможности возникновения или уничтожения энергии. Наряду с этим утверждается возможность трансформации одного вида энергии в другой. Непосредственным следствием этого фундаментального положения является следующая формулировка первого постулата Внутренняя энергия тела является однозначной функцией состояния . [c.28] Та же формулировка, выраженная в краткой математической форме сШ — полный дифференциал функции состояния и. [c.28] Важной формулировкой первого постулата является также положение о невозможности осуществить вечный двигатель (перпетуум-мобиле) первого рода, т. е. машину, которая, осуществляя циклический процесс, отдавала бы энергии больше, чем получала ее извне. [c.28] Возможность записать первый постулат в виде уравнения появляется в том случае, когда вводятся понятия о тепле и работе. [c.28] Первая величина 6Q — количество энергии, передаваемое вследствие неравенства температур тела и окружающей среды, вторая — 81 — является результатом чисто механического взаимодействия тела с окружающей средой. [c.28] Здесь интегралы должны быть взяты по пути приведения тела из состояния 1 в состояние 2. [c.29] Таким образом, уравнение (2-3) носит только общий балансовый характер, и лишь тогда, когда фиксирован путь перехода, величйны, входящие в него, приобретают конкретные связи и взаимозависимости. [c.29] Рассмотрим теперь более общий случай открытой термодинамической системы. Отдельные элементы термотрансформаторов — это открытые системы, так как они испытывают не только механические тепловые воздействия, но также обмениваются веществам. [c.29] Вот почему строгое обоснование уравнения первого начала для открытых систем представляется принципиальным. [c.29] Работа, совершаемая системой (А+В), кроме ЬЬ, включает также и слагаемое —р,и (1т1, учитывающее работу сил давления р, при перемещении границ системы (Л+В), вызванном поступлением массы в открытую систему Л. [c.30] В последнем уравнении следует принимать dmk 0 для потоков, поступающих в систему, и dmk 0 для потоков, покидающих ее. Полученное соотношение применимо как к обратимым, так и к необратимым процессам. [c.30] Соотношение (2-11) можно интерпретировать следующим образом сумма тепловых потоков и потоков энтальпии масс, пересекающих границы системы, равна сумме изменения внутренней энергии открытой системы и работы. [c.30] Соотношение (2-11) впервые приведено в работе М. А. Мамонтова [45а]. Следует отметить, что в ряде работ уравнение первого начала для открытых систем записывается неверно. [c.30] Вернуться к основной статье