ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Механические свойства металлических монокристаллов из "Влияние поверхностно-активной среды на процессы деформации металлов " Это уравнение приближенно определяет связь между удельным смещением а и относительной деформацией е. [c.21] На рис. 7 представлены диаграммы растяжения нескольких монокристаллов олова, полученные при постоянной скорости удлинения в координатах Р — е, где Р—напряжение в Г/мм начального поперечного сечения, е — относительное удлинение в процентах. [c.22] Прежде всего, обращает на себя внимание резкое разграничение диаграмм на две различные области растяжения с непрерывным, хотя часто и достаточно резким переходом из одной в другую. Первая, начальная область растяжения, развивающаяся до значения напряжения, равного Р , характеризуется быстрым ростом напряжения с возрастанием удлинения и малым общим удлинением. Во второй области при незначительном дальнейшем увеличении напряжения возникают большие пластические деформации, доходящие для некоторых монокристаллов до 1000% начальной длины. Хотя по внешнему виду растяжение в начальной области подобно упругому, в действительности это не так. Упругий сдвиг, отвечающий предельному напряжению ничтожен и, во всяком случае, по порядку величины не превосходит 10 , тогда как общая деформация в начальной области, будучи относительно очень малой, все же достигает нескольких долей процента, т. е. составляет 10 . Следовательно, как первая, так и вторая области растяжения на приведенной схематической диаграмме представляют собой области пластической деформации. [c.22] Предельное или граничное напряжение Р названо не совсем удачно пределом текучести монокристалла. Такое название не отвечает сушеству рассматриваемого явления, так как при напряжениях ниже также наблюдается пластическое течение, не отличающееся по механизму от того, которое развивается при напряжениях выше Р . Это обстоятельство всегда следует иметь в виду, когда речь идет о пределе текучести металлических монокристаллов. [c.22] Пластическое течение в металлических монокристаллах возникает при любом сколь угодно малом напряжении. Это означает, что истинный предел упругости (предел текучести) для этих монокристаллов практически равен нулю. Исследование течения монокристаллов олова под действием малых постоянных напряжений привело к установлению зависимости между начальной скоростью течения и величиной напряжения [11]. [c.23] Эта зависимость видна из рис. 8. [c.23] В области малых напряжений обнаруживается прямая пропорциональность между начальной скоростью течения и величиной напряжения. То напряжение, при котором эта пропорциональность нарушается, и кривые на рис. 8 резко изменяют свое направление, соответствует пределу текучести монокристалла Р , получаемому для данного монокристалла в опытах по растяжению с постоянной скоростью удлинения. Это важное обстоятельство указывает, повидимому, на возможность приписать напряжению определенное физическое содержание, связанное с природой пластического деформирования металлических монокристаллов. [c.23] Аналогичное явление имеет место и в коллоидных структурированных системах, на что впервые было обращено внимание А. А. Трапезииковым[12,13]. [c.23] Таким образом, скалывающее напряжение, отвечающее проделу текучести и действующее в направлении скольжения данной системы плоскостей скольжения, оказывается независящим от исходной ориентировки кристаллической решетки. [c.24] Переход из первой пластической области во вторую для каждого данного монокристалла, независимо от ориентации действующих элементов скольжения, всегда совершается при определенном значении скалывающего напряжения, которое обычно называется критическим скалывающим напряжением. В табл. 1 приведены для некоторых металлических монокристаллов величины критического скалывающего напряжения в главных системах скольжения. [c.25] Обращают на себя внимание исключительно низкие значения критического скалывающего напряжения, отвечающие пределу текучести металлических монокристаллов. Как известно, теоретическая оценка прочности металлических монокристаллов на разрыв приводит к значениям разрывных напряжений порядка 10 —10 кГ/мм , тогда как опыт показывает, что разрывная прочность их по порядку величины не превосходит указанных в таблице значений критического скалывающего напряжения. Такое резкое расхождение между теоретической и практической прочностью иа разрыв металлических монокристаллов, имеющее место также и для неметаллических кристаллов, прежде всего, связано с дефектами структуры, как имеющимися изначально в кристаллах, так п возникающими в процессе их пластического деформирования. [c.25] Вернуться к основной статье