ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Установившееся движение жидкости в открытых руслах из "Гидравлика. Кн.2 " В предадущих главах рассматривалось в основном напорное движение жидкости, при котором форма и размеры живого сечения потока полностью определялись формой и размерами сечения самого русла. Наличие местных сопротивлений в напорных потоках приводит к локальным изменениям живого сечения. [c.3] При движении жидкости в открытом русле (в том числе в частично заполненном закрытом русле) любое местное изменение условий движения (расширение, преграда, перелом уклона дна русла ИТ. п.) неизбежно приведет к деформации живого сечения потока на некоторой (иногда довольно значительной) его длине. При этом все точки свободной поверхности будут по-прежнему находиться под влиянием внешнего давления газовой среды, так что деформация живого сечения потока будет обязательно связана с изменением координат его свободной поверхности. [c.3] В данной главе рассматривается установившееся плавно изменяющееся движение жидкости в открытых руслах, при котором изменение основных параметров потока по его длине происходит достаточно плавно (см. 3.5). В связи с этим при выводе уравнений движения можно пренебречь составляющими местных скоростей в плоскости живого сечения потока и принять распределение давлений в этой плоскости соответствующим гидростатическому закону. Предположим также, что работа сил сопротивления при неравномерном и равномерном движении практически одинакова. [c.3] В дальнейшем изложении будем иметь в виду, что встречающиеся в инженерной практике открытые русла можно разделить на две категории призматические и непризматические. [c.3] Кпрнзматическим руслам относятся русла, в которых основные геометрические параметры потока остаются постоянными по всей длине. [c.3] Рассмотрим общий случай установившегося плавно изменяющегося движения жидкости в открытом непризматическом русле (рис. 15.1). [c.4] Принято называть руслом с положительным (прямым) уклоном дна такое русло, у которого абсолютные отметки дна уменьшаются по направлению движения жидкости (т. е. вдоль оси I). [c.4] Выделим в потоке два сечения 1—1 и 2—2 на бесконечно малом расстоянии al друг от друга (рис. 15.1). [c.4] Обращаясь к рис. 15.2, видим, что частная производная д а1дН равна ширине живого сечения по верху, которую в дальнейшем будем обозначать через В, т. е. ды == ВдН. [c.5] Вернуться к основной статье