ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Влияние температуры на сопротивление титана пластической деформации из "Механические свойства титана и его сплавов " Т1 И Та—скалывающие напряжения при скоростях деформации 6] и соответствеино. [c.11] Напряжение т слабо зависит от температуры, оно определяется лишь тривиальным изменением упругих констаг Т с температурой. Вместе с тем т возрастает с увеличением содержания примесей. [c.12] Напряжение т , наоборот, существенно зависит от температуры. В металлах с о. ц. к. и г. ц. к. структурой примеси не влияют иа напряжение т . [c.12] Теоретическое определение М-р для металлов с г. п. у. решеткой затруднено из-за сильной анизотропии свойств. Для а-титаиа в работах [21, 22] этот фактор принят равным двум. [c.13] На рис. 5 -пунктирной и штрих-пунктирной линиями показаны вычисленные таким образом атермические напряжения т для призматического и базисного скольжения соответственно. [c.14] Термическую составляющую критических скалывающих напряжений т можно определить как разность т—т. Полученные таким образом данные приведены на рис. 6. С повышением температуры напряжение г уменьшается, причем при 220 К происходит резкое изменение наклона кривой. Экспериментальную зависимость можно описать двумя кривыми, которые пересекаются с осью абсцисс при 300 и 400 К. [c.15] При температуре 220 К происходит изменение термических активируемых процессов, определяющих пластическую деформацию а-титана. До температуры 220 К призматическое скольжение контролируется одним термически активируемым механизмом с 70=400 К и т = =7 кгс/мм , в интервале температур 220—300 К — другим с 7 о=300 К (т не удалось определить из-за ненадежности экстраполяции экспериментальных данных на слишком большой интервал температур). Изменение механизма термически активируемого процесса призматического скольжения подтверждается также разным изменением активационных объемов с температурой ниже и выше 220 К. [c.15] Сравнив свои экспериментальные данные с известными механизмами пластической деформации, Левайн пришел к выводу, что закономерности призматического течения титана ниже 220 К можно объяснить лишь преодолением напряжений Пайерлса путем образования сброса в дислокациях, лежащих в направлениях наибольшей плотности упаковки атомов. Термически активируемое базисное скольжение также контролируется процессами, связанными с преодолением сил Пайерлса. [c.15] В поликристаллическом титане [21, 24] до температур порядка 500 К пластическая деформация также осуществляется за счет термических и атермических процессов, а выше 500 К термическая активация происходит так быстро, что преобладающую роль играют атермические процессы. Термическая компонента пластического течения т лииейно зависит от Т - -[25] т —72—3,2 (рис. 7). [c.15] При температурах выше 300 К пластическая деформация осуществляется путем термически активируемого поперечного скольжения винтовых дислокаций вдоль плоскостей призмы и пирамиды [24]. Общая энергия активации низкотемпературного (ниже 300 К) и высокотемпературного (выше 300 К) пластического течения составляет 0,78 эВ (0,14 и 2,3 эВ (0,55 06 ) соответственно. [c.16] При комнатной температуре пластическая деформация поликристаллического титана осуществляется в основном скольжением и в меньшей степени двойникова-нием. Роль двойникования усиливается при увеличении степени деформации и понижении температуры. [c.16] Вернуться к основной статье