ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Полные термоупругие деформации. Произвольное распределение температуры из "Теория упругости " В последующих приложениях ) предшествующей теоремы вспомогательная задача будет либо элементарной, либо будет выбрана из числа задач, решенных ранее в этой книге. В каждом случае будет получена простая общая формула, полезная в расчетной практике. [c.463] Это означает, что изменение объема вызывается просто свободным температурным расширением. Хотя при этом имеются температурные напряжения и вызываемые ими упругие деформации, соответствующее изменение объема будет в одних частях тела положительно, в других отрицательно, а в сумме равно нулю ). [c.463] Интеграл выражает просто полное свободное объемное расширение элементов материала. Если внешний радиус Ь бесконечен и интеграл (е) остается конечным, то объем полости не изменится вообш,е. [c.464] е говоря, помимо такого удлинения, стержень будет иметь еш,е и другие деформации. [c.464] Взаимное вращение концевых сечений при изгибе стержня. [c.464] Взаимное вращение концевых сечений при кручении стержня. [c.465] В качестве вспомогательной задачи принимается задача Сен-Екнана о кручении из 104. Компоненты напряжения о , а , а обращаются в нуль, а с ними и 0 . Таким образом, правая часть уравнения (268) равна нулю. В силу этого и термоупругсе вращение одного конца стержня относительно другого конца в рассматриваемом здесь усредненном смысле также равно нулю. [c.465] При кручении стержня с переменным сечением (теория Ми-челла, изложенная в 119) нормальные компоненты напряжения о г, o q, о обращаются в нуль (см. формулы (а) 119), и в силу этого относительное вращение концов при кручении равно нулю. [c.465] Вернуться к основной статье