ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теоретические основы из "Тепловое испытание паротурбинных установок электростанций " Экономичность паротурбинной установки в целом определяется величиной у [квт-ч/ккал] выработки электрической энергии (или мощности), приходящейся на 1 ккал тепла, отпускаемого тепловым потребителям (при отсутствии конденсатора) или расходуемого на установку (при раличии конденсатора). [c.13] Характерным показателем экономичности турбин с конденсатором является обратная величина — удельный расход тепла на выработку 1 квт-ч электроэнергии 7 [ккал/квт-ч]. [c.13] К = Н — г — использованное теплопадение, равное разности теплосодержаний (энтальпий) свежего и отработавшего пара, ккал/кг (рис. 1-1). [c.13] Следовательно, количество электрической энергии, получаемой от 1 кг пара, определяется лишь величиной использованного теплопадения, которая зависит от параметров пара и характера теплового процесса турбины (исключая электромеханические потери — см. ниже). [c.13] В турбине пар расширяется. Его давление р, температура t и теплосодержание (энтальпия) t уменьшаются, а удельный объем ии энтропия s увеличиваются. [c.14] Тепловой процесс наглядно изображается на i — S диаграмме водяного пара. [c.14] Любая точка на t — s диаграмме определяет состояние пара. Зная два параметра, например и остальные находят в точке пересечения соответствующих изопараметрических линий Pi = onst и ti = onst или же по таблицам водяного пара [Л. 24]. [c.14] Практически доступны измерению лишь величины р ъ t. [c.14] Для влажного пара параметры pat связаны однозначно (т. е. линии р — onst Ti t — onst на i — s диаграмме совпадают), и поэтому их недостаточно для определения его состояния. Для определения состояния влажного пара необходимо, кроме параметров put, знание еще одной величины, например сухости д или теплосодержания i, непосредственное измерение которых затруднительно или невозможно. [c.14] Теплопадение А в идеальном процессе перехода тепловой энергии пара в механическую называется располагаемым, изоэнтропийным или адиабатным. [c.14] Увеличение теплопадения Ао при повышении начального давления происходит лишь до известного предела, зависяш,его от начал ь-ной температуры пара tl, а затем оно уменьшается—см. рис. 1-4 [Л. 30, стр. 21 ]. [c.15] Дросселирование свежего пара, т. е. [c.15] Величина АЛо = Ло — К является потерей располагаемой энергии 1 кг пара относительно идеального процесса, зависящей от самой турбины. [c.17] Кроме того, при понижении конечного давления использованное теплопадение возрастает лишь до момента достижения предельной расширительной способности косого среза лопаток последней ступени при этом возрастают потери с выходной скоростью. [c.17] Дальнейшее понижение конечного давления сопро вождается бесполезным расширением пара за пределами лопаточного аппарата [Л. 23]. [c.17] Таким образом, среднее использованное теплопадение 1 кг свежего пара у турбины с отборами зависит от их относительной величины и теплопадений оно меньше, чем у турбины без отборов, при одинаковых начальных параметрах и конечном давлении. [c.18] Для всей турбины коэффициент возврата тепла а = = 1 -ь 1,08 он возрастает с увеличением числа ступеней и с уменьшением их к. п. д., т. е. с увеличением смещения процесса вправо на i—s диаграмме. [c.18] Вернуться к основной статье