ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Законы теплового излучения из "Теория теплопередачи и тепловые расчеты электрических печей " Закон Планка. Собственное излучение тела 1 — это количество энергии, излучаемое единицей поверхности тела в единицу времени на всех длинах волн от 1=0 до Х=оо. Для детального изучения явления важно знать закон распределения энергии излучения по длинам волн при различных температурах Е. / Я, Т). [c.73] На рис. 1-28 показано, что при температурах, характерных для подавляющего большинства теплотехнических процессов, энергия видимого излучения (А,=0,4- -0,8 мкм) пренебрежимо мала в сравнении с энергией инфракрасного излучения (Я=0,8ч-800 мкм). [c.74] Закон Стефана — Больцмана — этот важнейший для расчетов теплового излучения тел закон, устанавливающий зависимость излучательной способности тела или плотности потока излучения от температуры, был сформулирован на основании опытных данных австрийским физиком Стефаном в 1879 г. и выведен теоретически австрийским физиком Больцманом в 1884 г. [c.75] Для различных тел коэффициент излучения С различен. Его значение зависит от природы тела, состояния поверхности и температуры его значение может изменяться от О до Со=5,7 Вт/(м2-К ). [c.76] Значение е для различных тел изменяется в пределах от О до 1. [c.76] Значения степени черноты е для наиболее распространенных в теплотехнических устройствах материалов приведены в табл. П-21. [c.76] В этой форме закон Кирхгофа формулируется так при термодинамическом равновесии отношение излучательной способности к поглощательной для всех серых тел одинаково и равно излучательной способности абсолютно черного тела при той же температуре. [c.77] Следовательно, при любой температуре излучение абсолютно черного тела является, максимально возможным. [c.78] Из закона Кирхгофа также следует, что излучательная способность тел тем больше, чем больше их поглощательная способность, а если поглощательная способность А тела мала, то мала и его излучательная способность Е. Поэтому тела, которые хорошо отражают энергию излучения, сами излучают мало в частности, излучательная способность абсолютно белого тела равна нулю. [c.78] Уравнение (1-96) выражает закон Кирхгофа для интегрального излучения, однако этот закон справедлив и для монохроматического излучения в следующем виде отношение излучательной способности для определенной длины волны к поглощательной способности при той же длине волны для всех тел одно и то же и является функцией только длины волны и температуры, т. е. [c.78] ЛйеТся абсолютно белым или абсолютно проницаемым, при этой длине волны энергию не излучает. [c.79] Закон Ламберта. Завнеимоеть плотности излучения от направления определяется законом Ламберта, согласно которому количество энергии, излучаемой элементом поверхности dFi (рис. 1-31) в направлении элемента dFa, пропорционально количеству энергии, излучаемой по нормали EndFi, умноженному на пространственный угол dQ и os р, т. е. [c.79] Об интенсивности излучения какого-либо тела можно судить не только по излучательной способности Е, но и по так называемой облучательной способности, соответствующей понятию освещенности в светотехнике. 06-лучательная способность зависит от соотношения размеров источника излучения и расстояния до облучаемой поверхности. [c.80] Чем больше размеры излучающего тела в сравнении с расстоянием г, тем менее применим закон обратной пропорциональности облу-ченнности квадрату расстояния. В пределе для бесконечно больших размеров источника излучения облучательная способность от расстояния не зависит. В частности, на этом основано измерение температуры при помощи радиационного пирометра, показания которого не зависят от расстояния при условии, что поверхность, температура которой измеряется, покрывает все поле зрения пирометра. [c.81] Облучательная способность тел, которые не могут рассматриваться ни как бесконечно большие, ни как точечные, в зависимости от соотношения между размерами тела и расстоянием г изменяется в границах, определяемых значениями показателя степени / от О до 2. [c.81] Вернуться к основной статье