ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы РАСПРОСТРАНЕНИЕ УДАРНЫХ ВОЛН В ТЕРМОДИНА МИЧЕСКИ НЕРАВНОВЕСНЫХ СРЕДАХ из "Ударные волны в газах и конденсированных средах " При высоких давлениях за ударными волнами может произойти закрытие разрыва между валентной зоной и зоной проводимости в диэлектриках и полупроводниках. Рассмотрим упрощенную схему перехода диэлектрика в металл под действием ударных нагрузок. Если под действием ударной нагрузки атомы сближаются, дискретные энергетические уровни уширяются и превращаются в зоны разреженных энергетических состояний. В момент, когда верхняя граница высшей заполненной зоны перекроется с дном нижней незаполненной, в диэлектрике образуется металлическая фаза. На рис. 1.11 показана энерге тическая диаграмма сжатия ксенона, рассчитанная Россом [17]. На начальном этапе наинизшей зоной проводимости является зона 6s, которая в дальнейшем замещается зоной 5d. При удельном объеме 12 см моль зона 5d перекрывается с валентной зоной и ксенон должен превратиться в металл. [c.41] Измерения электропроводности в среде за ударной волной позволяют получить важный физический параметр — ширину запрещенной зоны. [c.41] На рис. 1.12 приведена осциллограмма электропроводности железа при ударном нагружении с амплитудой 175 кбар. Начальное, положительное относител ьно нулевой линии, смещение луча соответствует сопротивлению железа в невозмущенном состоянии. Под воздействием упругой волны (83 кбар) сопротивление становится отрицательным. После прихода ударной волны (175 кбар) амплитуда сопротивления резко увеличивается, оставаясь отрицательной. [c.41] В ряде материалов, например в марганцево-цинковом феррите, керамике и других, наблюдается магнитная анизотропия, вызываемая ударной волной, которая приводит к повороту вектора намагниченности. Благодаря этому направление распространения ударной волны становится направлением легкого намагничивания. [c.42] Вернуться к основной статье