ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Регулярный режим охлаждения (нагревания) тел из "Теплопередача " В этом уравнении — постоянный коэффициент, свой для каждого члена ряда (не зависящий ни от координат, ни от времени), найден из начальных условий. [c.99] Для тел другах геометри еских форм температурное поле также будет описываться уравнением вида (3-77). Специфика геометрической формы учитывается различны ) видом множителей Л и Оп- Для тела одной и той же формы различным начальным распределениям температуры будут соответствовать разные совокупности чисел А . [c.100] Этот первый период охлаждения, при котором скорость изменения температур внутри тела зависит от вида начального распределения температур, называют неупорядоченной стадией процесса охлаждения (нагревания) Благодаря неравенству (3-76) с уве личением времени г последующие чле ны ряда (3-77) будут быстро убы вать, т. е. ряд становится быстросхо дящимся. [c.100] Из уравнения (3-79) следует, что натуральный логарифм избыточной температуры для всех то Ьк тела изменяется во времени по линейному закону. Графическая зависимость между Ш О и временем будет иметь вид прямой (рис. 3-20). При длительном охлаждении (т—-оо или, что то же, Ро— ) все точки тела в конце концов принимают одинаковую температуру, равную i (наступило стационарное состояние). [c.100] Таким образом, весь процесс охлаждения можно разделить на три стадии. [c.100] Вторая стадия охлаждения называется регулярным режимом, и зависимость между вит описывается уравнением (3-78). [c.100] Остановимся на более подробном рассмотрении второй стадии охлаждения. [c.101] В левой части уравнения (3-80) стоит выражение для относительной скорости изменения температуры, и оно равняется постоянной величине т, не зависящей ни от координат, ни от времени. [c.101] Величина т имеет размерность сек и называется темпом охлаждения. При наступлении регулярного режима темп охлаждения не зависит ни от координат, ни от времени и является величиной постоянной для всех точек тела. Темп охлаждения, как это следует из уравнения (3-80), характеризует относительную скорость изменения температуры в теле и зависит только от физических свойств тела, процесса охлаждения на его повС рхности, геометрической формы и размеров тела. [c.101] регулярный режим охлаждения (нагревания) тел характеризуется тем, что изменение температурного поля во времени описывается простой экспонентой и относительная скорость охлаждения т для всех точек тела остается величиной постоянной, не зависящей ни от координат, ни от времени. [c.101] Из уравнения (3-84) следует, что относительная скорость охлаждения, или, иначе говоря, темп охлаждения т однородного и изотропного тела, при конечном значении коэффициента теплоотдачи а пропорциональна коэффищ енту теплоотдачи поверхности тела и обратно п р оп 01р ци о н ал ьн а полной его теплоемкости (первая теорема Кондратьева [Л. 112]). [c.102] При этих условиях задача становится внутренней и процесс охлаждения определяется только размерами тела и его физическими свойствами. [c.102] Из сказанного следует, что будет изменяться от нуля до единицы (рис. 3-23). [c.103] В уравнении (3-89) неизвестная величина а определяется на эталонном калориметре, изготовленном пз материала с известным коэффициентом теплопроводности. [c.105] Теория регулярного режима может быть применена при решении таких практических задач, как определение времени прогрева (охлаждения) тел, определение теплофизических параметров вещества, коэффициента теплоотдачи , коэффициента излучения а и термических сопротивлений. Достоинство метода заключается в простоте техники эксперимента, достаточной точности получаемых результатов и малой продолжительности эксперимента. [c.105] Вернуться к основной статье