ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Примеры из "Элементарная термодинамика " При чисто механических движениях энтропия остается все время постоянной (в действительности, согласно принципу Больцмана, она равна нулю см. 5), при термодинамических же процессах энтропия системы может меняться. Говоря об обратимом процессе, мы имеем в виду, что это изменение в любой момент в точности компенсируется противоположным по знаку изменением энтропии окружающих систему тел. Однако в случае адиабатических обратимых процессов это различие между механической и термодинамической системами исчезает, так как в этом случае не только но и 5 = 0. [c.49] Чтобы произвести нагревание тела обратимым образом, мы могли бы ввести между резервуарами, участвующими в процессе Карно, ряд тепловых резервуаров с температурами в пределах от Г до Т . Если нагревание тела осуществляется путем сообщения ему количеств тепла dQ, отбираемых от резервуаров, а температуры резервуаров на каждом этапе лишь на бесконечно малые величины превышают температуру тела, то изменение энтропии окружающих тел на каждом этапе процесса будет противоположно по знаку изменению энтропии тела и суммарное изменение энтропии будет равно нулю. [c.50] Выражение в скобках всегда положительно, и мы снова видим, что при необратимом процессе энтропия возрастает. [c.51] Таким образом, мы видим, что количество тепла dQ положительно, если T , и наоборот. Тепло переходит от более нагретого к менее нагретому телу. [c.52] Вернуться к основной статье