ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Вырожденные автоколебательные системы из "Основы теории колебаний " Построим фазовый портрет исследуемой релаксационной системы, для чего на фазовой плоскости в координатах с = С (1и/(И и и изобразим вид функции С с1и/(И = = (Е — и)1к — (и) (рис. 5.8). [c.192] ВОЗМОЖНОСТЬ существования бесконечно быстрых скачков тока в рассматриваемой системе, получим для с (О и с ( ) стационарные автоколебательные процессы, показанные на рис. 5.9 и 5.10. [c.193] Если теперь предположить, что коэффициент при первой производной в уравнении (5.2.7) останется малым для всех возможных значений х в процессе колебаний, то такое уравнение описывает автоколебательный процесс, бли.зкий к гармоническому. Условие малости этого коэффициента можно реализовать, если обеспечить на линейном участке падающей характеристики следующее слабое неравенство 1 5 (0) 1 1/г - - 1/Я 4 С /СЯ. [c.194] При малом г, что соответствует большим С , изоклины близки к прямым, и такую автоколебательную систему можно считать близкой к линейной консервативной с фазовыми траекториями, близкими к эллипсам. При большом е (С мало) изоклины сильно отличаются от прямых, и фазовые траектории содержат быстрые изменения производной от координаты. В пределе при = 0 процесс описывается уравнением первого порядка, и на фазовой плоскости останется одна-единственная фазовая траектория. В этом случае периодические движения возможны лишь при наличии скачков производной при сохранении непрерывности изменения X, т. е. напряжения на емкости, определяющего запас энергии системы. [c.196] Недостатком транзитронного генератора следует считать невозможность изменения частоты колебаний без изменения их формы и амплитуды, ибо все параметры, определяющие частоту колебаний, входят в условие самовозбуждения (5.2.8). [c.196] Вернуться к основной статье